Org, yirmi sekiz asırlık bir müzik aletidir. Nasıl yapılır, nasıl çalışır, nasıl çalışır Organ elektrikli müzik aleti

Bir kaynak: « bilim dünyasında » , No. 3, 1983. Yazan Neville H. Fletcher & Susanna Thwaites

Organın görkemli sesi, fazda kesinlikle senkronize olan, borudaki kesikten geçen hava akımının ve boşluğunda rezonansa giren hava sütununun etkileşimi sayesinde yaratılır.

Hiçbir müzik aleti, sesin gücü, tınısı, aralığı, tonalitesi ve heybeti bakımından org ile boy ölçüşemez. Pek çok müzik aleti gibi, org da yavaş yavaş deneyim ve bilgi biriktiren birçok nesil yetenekli ustaların çabaları sayesinde sürekli olarak geliştirilmektedir. 17. yüzyılın sonunda. organ temelde modern biçimini almıştır. 19. yüzyılın en önemli fizikçilerinden ikisi. Hermann von Helmholtz ve Lord Rayleigh, seslerin oluşumunun ana mekanizmasını açıklayan karşıt teoriler öne sürdüler. organ boruları, ancak gerekli araç ve araçların eksikliği nedeniyle anlaşmazlıkları hiçbir zaman çözülmedi. Osiloskopların ve diğer modern cihazların ortaya çıkmasıyla, bir organın etki mekanizmasını ayrıntılı olarak incelemek mümkün oldu. Hem Helmholtz teorisinin hem de Rayleigh teorisinin, organ borusuna havanın zorlandığı belirli basınçlar için geçerli olduğu ortaya çıktı. Makalede ayrıca, birçok açıdan ders kitaplarında verilen organın etki mekanizmasının açıklamasıyla örtüşmeyen son çalışmaların sonuçları sunulacaktır.

Kamışlardan veya diğer içi boş saplı bitkilerden oyulmuş tüpler muhtemelen ilk nefesli çalgılardı. Tüpün açık ucundan üflerken veya tüpün içine üflerken, dudaklarıyla titreşirken veya tüpün ucunu sıkıştırırken, havaya üfleyerek duvarlarının titreşmesine neden olurken ses çıkarırlar. En basit nefesli çalgıların bu üç türünün geliştirilmesi, müzisyenin oldukça geniş bir frekans aralığında sesleri çıkarabileceği modern flüt, trompet ve klarnetin yaratılmasına yol açtı.

Paralel olarak, her bir borunun belirli bir notada ses çıkarması amaçlanan bu tür enstrümanlar oluşturuldu. Bu enstrümanların en basiti, genellikle çeşitli uzunluklarda yaklaşık 20 tüpe sahip olan, bir ucu kapalı ve diğer ucuna üflendiğinde ses çıkaran açık uçlu flüttür (veya "Pan flüt"). Bu türün en büyük ve en karmaşık enstrümanı, organizatörün karmaşık bir mekanik aktarım sistemi kullanarak çalıştırdığı 10.000'e kadar boru içeren organdır. Organın kökenleri antik çağdadır. Körüklerle donatılmış birçok borudan bir enstrüman çalan müzisyenleri betimleyen kil figürinler, 2. yüzyılın başlarında İskenderiye'de yapılmıştır. M.Ö. X yüzyıla kadar. Organ, Hıristiyan kiliselerinde kullanılmaya başlandı ve Avrupa'da organların yapısı üzerine keşişler tarafından yazılan risaleler ortaya çıktı. Efsaneye göre, büyük organ, X yüzyılda inşa edilmiştir. İngiltere'deki Winchester Katedrali için 400 metal boru, 26 körük ve her tuşun on boruyu kontrol ettiği 40 tuşlu iki klavye vardı. Sonraki yüzyıllarda, organın yapısı mekanik ve müzikal olarak iyileştirildi ve 1429'da Amiens Katedrali'nde 2500 borulu bir organ inşa edildi. Almanya'da, 17. yüzyılın sonunda. organlar modern biçimini çoktan almıştır.

1979'da Avustralya'daki Sidney Opera Binası Konser Salonu'nda kurulan org, dünyanın en büyük ve teknik olarak en gelişmiş organıdır. R. Sharp tarafından tasarlanmış ve üretilmiştir. Beş el ve bir ayak klavyeleriyle mekanik olarak kontrol edilen yaklaşık 10.500 boruya sahiptir. Organ, müzisyenin performansının daha önce dijital olarak kaydedildiği manyetik bant ile otomatik olarak kontrol edilebilir.

Tanımlamak için kullanılan terimler organ cihazı, kökenlerini ağızdan havanın üflendiği boru şeklindeki nefesli çalgılardan yansıtır. Organın boruları yukarıdan açıktır ve aşağıdan konik konik bir şekle sahiptir. Düzleştirilmiş kısım boyunca, koninin üzerinde, borunun (kesik) bir "ağzı" vardır. Tüpün içine bir “dil” (yatay kaburga) yerleştirilir, böylece tüp ile alt “dudak” arasında bir “dudak deliği” (dar boşluk) oluşur. Hava, büyük körükler tarafından boruya zorlanır ve koni şeklindeki tabanına 500 ila 1000 Paskal (5 ila 10 cm H2O) basınç altında girer. İlgili pedala ve düğmeye basıldığında, hava boruya girdiğinde, yukarı doğru akar ve ayrılırken oluşur. dudak yarığı geniş düz jet. Hava jeti "ağzın" yarığı boyunca geçer ve üst dudağa çarparak borunun kendisindeki hava sütunu ile etkileşime girer; sonuç olarak, borunun "konuşmasını" sağlayan kararlı titreşimler oluşur. Bir trompette sessizlikten sese bu ani geçişin nasıl olduğu kendi içinde çok karmaşık ve ilginçtir, ancak bu makalede ele alınmamıştır. Konuşma, ağırlıklı olarak org borularının sürekli çalınmasını sağlayan ve karakteristik tonalitelerini yaratan süreçlere odaklanacak.

Organ tüpü, alt ucundan giren ve alt dudak ile dil arasındaki boşluktan geçerken bir akım oluşturan hava tarafından uyarılır. Kesitte jet, boru içindeki hava kolonu ile üst dudakta etkileşir ve borunun içinden veya dışından geçer. Hava sütununda kararlı durum titreşimleri yaratılarak borunun sesi duyulur. Duran dalga yasasına göre değişen hava basıncı renkli gölgeleme ile gösterilir. Borunun üst ucuna, ayarlarken hava sütununun uzunluğunu hafifçe değiştirmenize izin veren çıkarılabilir bir manşon veya tapa monte edilmiştir.

Bir organın sesini üreten ve koruyan bir hava akımını tanımlama görevi, tamamen sıvı ve gaz akışları teorisi ile ilgili gibi görünebilir. Bununla birlikte, bir organ borusunda hareket eden tamamen türbülanslı bir hava akımı için olduğu gibi, sabit, pürüzsüz, laminer bir akışın bile hareketini teorik olarak ele almanın çok zor olduğu ortaya çıktı, analizi inanılmaz derecede karmaşık. Neyse ki, karmaşık bir hava hareketi biçimi olan türbülans, aslında hava akış modelini basitleştirir. Bu akış laminer olsaydı, hava jetinin çevre ile etkileşimi viskozitelerine bağlı olurdu. Bizim durumumuzda türbülans, hava akışının genişliği ile doğru orantılı olarak etkileşimin belirleyici faktörü olarak viskozitenin yerini almaktadır. Organın yapımı sırasında, borulardaki hava akışının tamamen türbülanslı olmasına özen gösterilir, bu da dilin kenarı boyunca küçük kesikler ile sağlanır. Şaşırtıcı bir şekilde, laminer akışın aksine türbülanslı akış kararlıdır ve yeniden üretilebilir.

Tamamen türbülanslı akış yavaş yavaş çevreleyen hava ile karışır. Genişleme ve yavaşlama süreci nispeten basittir. Bölümünün merkez düzleminden uzaklığa bağlı olarak akış hızındaki değişimi gösteren eğri, tepesi hızın maksimum değerine karşılık gelen ters çevrilmiş bir parabol şeklindedir. Akış genişliği, labiyal yuvadan olan mesafeyle orantılı olarak artar. Akışın kinetik enerjisi değişmeden kalır, bu nedenle hızındaki azalma, yarıktan olan uzaklığın karekökü ile orantılıdır. Bu bağımlılık, hem hesaplamalar hem de deneysel sonuçlarla doğrulanır (labiyal boşluğun yakınında küçük bir geçiş bölgesi dikkate alınarak).

Halihazırda heyecanlı ve ses çıkaran bir organ borusunda, hava akımı labiyal yarıktan borunun yarığındaki yoğun bir ses alanına girer. Ses üretimiyle ilişkili hava hareketi yarıktan yönlendirilir ve bu nedenle akış düzlemine diktir. Elli yıl önce, London College Üniversitesi'nden B. Brown, bir ses alanında dumanla dolu havanın laminer akışını fotoğraflamayı başardı. Görüntüler, akıntı boyunca hareket ettikçe artan, zıt yönlerde dönen iki sıra girdap halkasına ayrışana kadar artan kıvrımlı dalgaların oluşumunu gösterdi. Bu ve benzeri gözlemlerin basit bir yorumu, birçok ders kitabında bulunabilen organ borularındaki fiziksel süreçlerin yanlış tanımlanmasına yol açmıştır.

Bir hava jetinin ses alanındaki gerçek davranışını incelemenin daha verimli bir yöntemi, ses alanının bir hoparlör kullanılarak oluşturulduğu tek bir tüple deney yapmaktır. J. Coltman tarafından Westinghouse Electric Corporation laboratuvarında ve benim de katıldığım Avustralya'daki New England Üniversitesi'ndeki bir grup tarafından yürütülen bu araştırma sonucunda, organ borularında meydana gelen modern fiziksel süreçler teorisinin temelleri atıldı. gelişmiş. Aslında Rayleigh, viskoz olmayan ortamın laminer akışlarının kapsamlı ve neredeyse eksiksiz bir matematiksel tanımını verdi. Türbülansın hava dizilerinin fiziksel resmini karmaşıklaştırmadığı, basitleştirdiği bulunduğundan, Coltman ve grubumuz tarafından deneysel olarak elde edilen ve araştırılan hava akışlarını tanımlamak için Rayleigh yöntemini küçük değişikliklerle kullanmanın mümkün olduğu ortaya çıktı.

Boruda labiyal yarık yoksa, hareketli bir hava şeridi şeklindeki hava akımının akustik etkisi altında boru yuvasındaki tüm hava ile birlikte basitçe ileri geri hareket etmesi beklenirdi. titreşimler. Gerçekte, jet yuvadan çıktığında, yuvanın kendisi tarafından etkin bir şekilde dengelenir. Bu etki, ses alanındaki havanın genel titreşim hareketi üzerinde yatay nervür düzleminde lokalize olan kesinlikle dengeli karıştırmanın süperpozisyonunun sonucu ile karşılaştırılabilir. Ses alanı ile aynı frekans ve genliğe sahip olan ve bunun sonucunda yatay kenarda sıfır jet karışımı oluşturan bu lokalize karıştırma, hareketli hava akımında kalır ve dolambaçlı bir dalga oluşturur.

Farklı tasarımlara sahip beş boru, aynı perdede fakat farklı tınılarda sesler üretir. Soldan ikinci trompet, telli bir enstrümanı andıran narin, narin bir sese sahip bir dulciana'dır. Üçüncü trompet, bir organın en karakteristik özelliği olan hafif, tiz bir ses üreten açık bir aralıktır. Dördüncü trompet çok boğuk bir flüt sesine sahiptir. Beşinci trompet - Waldflote ( « orman flütü ") yumuşak bir sesle. Soldaki ahşap boru tapa ile kapatılmıştır. Diğer borularla aynı temel titreşim frekansına sahiptir, ancak frekansları temel frekanstan tek sayıda daha yüksek olan tek tonlarda rezonansa sahiptir. Aynı hatveyi elde etmek için “uç düzeltme” yapıldığından diğer boruların uzunlukları tam olarak aynı değildir.

Rayleigh'in araştırdığı jet tipi için gösterdiği ve ıraksayan türbülanslı bir jet durumu için kapsamlı bir şekilde doğruladığımız gibi, dalga jetin merkezi düzlemindeki hava hareketinin yarısından biraz daha az bir hızda akış boyunca yayılır. Bu durumda, akış boyunca hareket ettikçe dalga genliği neredeyse üssel olarak artar. Tipik olarak, dalga bir milimetre hareket ettikçe iki katına çıkar ve etkisi, ses titreşimlerinin neden olduğu basit ileri geri hareket üzerinde hızla baskın hale gelir.

Dalganın en yüksek artış hızının, belirli bir noktada akış boyunca uzunluğu akışın genişliğinin altı katı olduğunda elde edildiği bulundu. Öte yandan, dalga boyunun akışın genişliğinden daha az olduğu ortaya çıkarsa, genlik artmaz ve dalga tamamen kaybolabilir. Hava jeti yarıktan uzaklaştıkça genişlediğinden ve yavaşladığından, yalnızca uzun dalgalar, yani düşük frekanslı salınımlar, büyük genlikli uzun akışlar boyunca yayılabilir. Org borularının armonik sesinin yaratılmasının sonraki değerlendirmesinde bu durumun hiç de küçük bir önemi olmadığı görülecektir.

Şimdi org borusunun ses alanının hava akımı üzerindeki etkisini düşünelim. Boru yuvasındaki ses alanının akustik dalgalarının, hava jetinin ucunun yuvanın üst dudağı boyunca karışmasına neden olduğunu, böylece jetin şimdi borunun içinde, sonra dışında olduğunu hayal etmek kolaydır. Bu, halihazırda sallanan bir salıncak itildiğindeki bir resme benzer. Borudaki hava sütunu zaten titreşir ve hava akımı boruya titreşimle eşzamanlı olarak girdiğinde, sesin yayılması ve boru duvarlarına karşı hava sürtünmesi ile ilişkili çeşitli enerji kayıplarına rağmen titreşim kuvvetini korurlar. Hava esintileri borudaki hava kolonunun titreşimleriyle örtüşmezse bu titreşimleri bastıracak ve ses azalacaktır.

Hava akışının şekli, borunun içinde rezonansa giren bir hava sütunu tarafından borunun "ağzında" oluşturulan hareketli bir akustik alana labiyal boşluktan çıkarken, bir dizi ardışık çerçeve olarak şekilde gösterilmiştir. Ağız boşluğundaki havanın periyodik olarak yer değiştirmesi, jetin merkezi düzlemindeki hava hareketinin hızının yarısı kadar bir hızda hareket eden ve genliği jetin kendisinin genişliğini geçene kadar katlanarak artan dolambaçlı bir dalga yaratır. Yatay bölümler, jetteki dalganın salınım periyodunun ardışık çeyrekleri boyunca hareket ettiği yol parçalarını gösterir. T... Kesim hatları birbirine azalan jet hızı ile yaklaşır. Organ borusunda üst dudak okla gösterilen yerde bulunur. Hava jeti dönüşümlü olarak borudan çıkar ve boruya girer.

Bir hava jetinin ses üretme özelliklerinin ölçümü, sesi önlemek için borunun açık ucuna keçe veya köpük takozlar yerleştirerek ve bir hoparlör kullanarak küçük genlikli bir ses dalgası oluşturarak gerçekleştirilebilir. Borunun karşı ucundan yansıyan ses dalgası, "ağzın" kesiminde bir hava akımı ile etkileşir. Jetin borunun içinde duran bir dalga ile etkileşimi, taşınabilir bir mikrofon test cihazı kullanılarak ölçülür. Bu sayede borunun alt kısmında yansıyan dalganın hava jet enerjisini tespit etmek, arttırmak veya azaltmak mümkündür. Trompetin çalabilmesi için jetin enerjisini artırması gerekir. Ölçüm sonuçları, kesitten çıkıştaki akustik akının oranı olarak tanımlanan akustik "iletkenlik" değerinde ifade edilir. « ağız” kesimin hemen arkasındaki ses basıncına. Deşarj basıncı ve salınım frekansının çeşitli kombinasyonları için iletkenlik eğrisi, aşağıdaki şekilde gösterildiği gibi spiral bir şekle sahiptir.

Boru yuvasında akustik titreşimlerin meydana gelmesi ile hava jetinin bir sonraki kısmının yuvanın üst dudağına ulaştığı an arasındaki ilişki, hava akışındaki dalganın labiyalden uzaklığı kat ettiği zaman aralığı ile belirlenir. üst dudağa yuva. Organ yapımcıları bu mesafeye "alttan kesik" diyorlar. "Alttan kesme" büyükse veya havanın basıncı (ve dolayısıyla hareket hızı) düşükse, hareket süresi uzun olacaktır. Tersine, alt kesim küçükse veya hava basıncı yüksekse, seyahat süresi kısa olacaktır.

Borudaki hava sütununun salınımları ile hava akımının bölümlerinin üst dudağın iç kenarına akışı arasındaki faz ilişkisini doğru bir şekilde belirlemek için, etkisinin doğasını daha ayrıntılı olarak incelemek gerekir. hava sütununda bu oranlar. Helmholtz, buradaki ana faktörün jet tarafından iletilen hava akışının hacmi olduğuna inanıyordu. Bu nedenle, jet bölümlerinin salınan hava sütununa mümkün olduğunca fazla enerji verebilmesi için, üst dudağın iç kısmındaki basıncın maksimuma ulaştığı anda akmaları gerekir.

Rayleigh farklı bir pozisyon öne sürdü. Yarık borunun açık ucuna nispeten yakın olduğu için, hava jetinden etkilenen yuvadaki akustik dalgaların çok fazla basınç oluşturamayacağını savundu. Rayleigh, boruya giren hava akışının aslında bir engele çarptığına ve neredeyse durduğuna inanıyordu, bu da içinde hızla yüksek bir basınç oluşturarak borudaki hareketini etkiliyordu. Bu nedenle, Rayleigh'e göre, hava jeti, maksimumun basınç değil, akustik dalgaların akışının kendisi olduğu anda boruya girerse maksimum miktarda enerji iletecektir. Bu iki maksimum arasındaki kayma, tüpteki hava kolonunun salınım periyodunun dörtte biri kadardır. Salınımla bir benzetme yaparsak, bu fark, salınımın en yüksek noktasında ve maksimum potansiyel enerjisine sahip olduğu (Helmholtz'a göre) ve en düşük noktasında olduğu ve maksimum olduğu anda salınımın itilmesiyle ifade edilir. hız (Rayleigh'e göre).

Jetin akustik iletkenlik eğrisi spiral bir şekle sahiptir. Başlangıç ​​noktasından olan mesafe iletkenlik miktarını gösterir ve açısal konum, yuvadan çıkıştaki akustik akış ile yuvanın arkasındaki ses basıncı arasındaki faz kaymasıdır. Akış basınçla aynı fazda olduğunda iletkenlik değerleri spiralin sağ yarısında yer alır ve jetin enerjisi dağılır. Jetin ses üretebilmesi için iletkenlik değerlerinin boru kesiğinin arkasındaki basınca göre jet hareketinin fazında kompanzasyon veya gecikme olduğunda oluşan spiralin sol yarısında olması gerekir. Bu durumda, yansıyan dalga boyu, gelen dalga boyundan daha yüksektir. Destek açısının değeri, tüpün uyarılmasında iki mekanizmadan hangisinin baskın olduğuna bağlıdır: Helmholtz mekanizması veya Rayleigh mekanizması. İletkenlik spiralin üst yarısına denk geldiğinde jet borunun doğal rezonans frekansını düşürür, iletkenlik değeri spiralin alt kısmında olduğunda ise borunun doğal rezonans frekansını arttırır.

Belirli bir jet sapmasında borudaki hava akışının hareketinin grafiği (kesikli eğri), sapmanın sıfır değerine göre asimetriktir, çünkü borunun dudağı jeti kesecek şekilde tasarlanır. merkezi düzlemi boyunca. Jet, büyük bir genliğe (düz siyah eğri) sahip basit bir sinüzoid boyunca saptığında, boruya giren hava akışı (renkli eğri), borudan tamamen çıktığında ilk olarak jet sapmasının bir uç noktasında "doyur". Daha da büyük bir genlikte, jet boruya tam olarak girdiğinde, hava akışı diğer uç sapma noktasında da doyurulur. Dudak yer değiştirmesi, akışa asimetrik bir dalga biçimi verir; üst tonları, saptırıcı dalganın frekansının katları olan frekanslara sahiptir.

80 yıl boyunca sorun çözülmeden kaldı. Ayrıca, aslında yeni bir araştırma yapılmamıştır. Ve ancak şimdi, Enstitü'den L. Kremer ve H. Leasing'in çalışmaları sayesinde tatmin edici bir çözüm buldu. Zap'ta Heinrich Hertz. Berlin, ABD Deniz Harp Okulu'ndan S. Eller, Coltman ve grubumuz. Kısacası, hem Helmholtz hem de Rayleigh kısmen haklıydı. İki etki mekanizması arasındaki ilişki, cebri havanın basıncı ve sesin frekansı ile belirlenir, Helmholtz mekanizması düşük basınçlarda ve yüksek frekanslarda ana mekanizmadır ve Rayleigh mekanizması yüksek basınçlarda ve düşük frekanslarda. Standart organ boruları için Helmholtz mekanizması genellikle daha önemli bir rol oynar.

Coltman, laboratuvarımızda biraz değiştirilmiş ve geliştirilmiş bir hava jetinin özelliklerini incelemek için basit ve etkili bir yol geliştirdi. Bu yöntem, org borusunun uzak ucu, borunun ses çıkarmasını önleyen keçe veya köpük ses emici takozlarla kapatıldığı zaman, org borusunun kesimindeki hava akımının incelenmesine dayanır. Ardından, uzak uca yerleştirilmiş bir hoparlörden, önce enjekte edilmiş bir jet varlığında ve daha sonra onsuz, yuvanın kenarından yansıyan boruya bir ses dalgası beslenir. Her iki durumda da, gelen ve yansıyan dalgalar borunun içinde etkileşerek duran bir dalga oluşturur. Küçük bir prob mikrofonu ile hava jeti uygulandığında dalga konfigürasyonundaki değişiklikleri ölçerek jetin yansıyan dalga enerjisini arttırıp azaltmadığını belirlemek mümkündür.

Deneylerimizde, jetin varlığı ile oluşturulan slottan çıkıştaki akustik akışın, doğrudan slot içindeki akustik basınca oranı ile belirlenen hava jetinin "akustik iletkenliği" ölçülmüştür. . Akustik iletkenlik, frekans veya deşarj basıncının bir fonksiyonu olarak çizilebilen büyüklük ve faz açısı ile karakterize edilir. Frekans ve basınçta bağımsız bir değişiklik olan bir iletkenlik grafiğini temsil ederseniz, eğri bir spiral şeklinde olacaktır (şekle bakın). Spiralin başlangıç ​​noktasından uzaklığı, iletkenlik miktarını gösterir ve noktanın spiral üzerindeki açısal konumu, borudaki akustik titreşimlerin etkisi altında jette meydana gelen dolambaçlı dalganın faz gecikmesine karşılık gelir. Bir dalga boyu gecikmesi, spiralin çevresi etrafında 360 °'ye karşılık gelir. Türbülanslı jetin özel özelliklerinden dolayı, iletkenlik değeri basınç değerinin karekökü ile çarpıldığında, belirli bir organ borusu için ölçülen tüm değerlerin aynı spirale oturduğu ortaya çıktı.

Basınç sabit kalırsa ve gelen ses dalgalarının frekansı artarsa, iletkenlik değerini gösteren noktalar saat yönünde bir spiral içinde ortasına yaklaşır. Sabit bir frekansta ve artan basınçta bu noktalar ortadan zıt yönde uzaklaşır.

Sidney Opera Binası'nın organının iç görünümü. 26 kaydının bazı boruları görülebilir. Boruların çoğu metalden, bazıları ahşaptan yapılmıştır. Borunun iskandil kısmının uzunluğu her 12 boruda bir iki katına çıkar ve borunun çapı yaklaşık olarak her 16 boruda bir iki katına çıkar. Organ yapımcılarında uzun yıllara dayanan deneyim, sabit bir ses tonu sağlayan en iyi oranları bulmalarına olanak sağlamıştır.

İletkenlik büyüklük noktası spiralin sağ yarısında olduğunda, jet borudaki akıştan enerji alır ve bu nedenle bir enerji kaybı olur. Nokta sol yarıda olduğunda, jet enerjiyi akışa aktaracak ve böylece bir ses titreşimi üreteci görevi görecektir. İletkenlik değeri spiralin üst yarısında olduğunda jet borunun doğal rezonans frekansını düşürür ve bu nokta alt yarısında olduğunda jet borunun doğal rezonans frekansını yükseltir. Faz gecikmesini karakterize eden açının değeri, tüpün ana uyarılması için hangi şemanın - Helmholtz veya Rayleigh - kullanıldığına bağlıdır ve bu, gösterildiği gibi, basınç ve frekans değerleri ile belirlenir. Ancak, yatay eksenin sağ tarafından (sağ çeyrek) ölçülen bu açı, hiçbir zaman sıfırdan önemli ölçüde büyük değildir.

Spiralin çevresi etrafındaki 360 °, hava jeti boyunca yayılan kıvrımlı dalganın uzunluğuna eşit bir faz gecikmesine karşılık geldiğinden, böyle bir gecikmenin büyüklüğü dalga boyunun dörtte birinden çok daha azından neredeyse üçe kadardır. uzunluğunun dörtte biri, jetin bir ses titreşimleri üreteci olarak hareket ettiği merkez çizgiden spiral üzerinde uzanacaktır. Sabit bir frekansta faz gecikmesinin, hem jetin hızının hem de jet boyunca dolambaçlı dalganın yayılma hızının bağlı olduğu, zorlanmış hava basıncının bir fonksiyonu olduğunu gördük. Böyle bir dalganın hızı jet hızının yarısı olduğundan, bu da basıncın karekökü ile doğru orantılı olduğundan, jet fazında dalga boyunun yarısı kadar bir değişiklik ancak basınçta önemli bir değişiklik ile mümkündür. . Teoride, diğer koşullar ihlal edilmediği sürece, trompet temel frekansında ses üretmeyi bırakmadan önce basınç, boyutun dokuz katına kadar değişebilir. Ancak pratikte, trompet, belirtilen basınç değişikliği üst sınırına ulaşılana kadar daha yüksek bir frekansta çalmaya başlar.

Borudaki enerji kayıplarını yenilemek ve sesin stabilitesini sağlamak için spiralin birkaç dönüşünün çok sola gidebileceğine dikkat edilmelidir. Sadece bir kez daha böyle bir dönüş, konumu jetteki yaklaşık üç yarım dalgaya karşılık gelen boru sesini çıkarabilir. Bu noktada tellerin iletkenliği düşük olduğu için üretilen ses, spiralin dış dönüşündeki bir noktaya karşılık gelen seslerden daha zayıftır.

Üst dudaktaki sapma, jetin kendisinin genişliğini aşarsa, iletim spiralinin şekli daha da karmaşık olabilir. Bu durumda, jet neredeyse tamamen borudan dışarı üflenir ve her hareket döngüsünde tekrar boruya üflenir ve boruda yansıyan dalgaya verdiği enerji miktarı, genlikteki daha fazla artışa bağlı olmaktan çıkar. Buna bağlı olarak, akustik titreşimler üretme modundaki hava dizilerinin verimliliği de düşmektedir. Bu durumda, jet sapma genliğinde bir artış, yalnızca iletim sarmalında bir azalmaya yol açar.

Saptırma genliğinde bir artış ile jet verimliliğindeki bir düşüşe, organ borusundaki enerji kayıplarında bir artış eşlik eder. Borudaki salınımlar, jet enerjisinin borudaki enerji kaybını doğru bir şekilde telafi ettiği yerde hızla daha düşük bir seviyeye ayarlanır. Çoğu durumda, türbülans ve viskoziteden kaynaklanan enerji kayıplarının, ses dalgalarının borunun yarık ve açık uçlarından saçılmasıyla ilişkili kayıpları önemli ölçüde aştığını belirtmek ilginçtir.

Menzil tipi bir organ borusunun, dilin hava akımının düzgün bir türbülanslı hareketini oluşturmak için bir çentiğe sahip olduğunu gösteren bir bölümü. Boru, yüksek oranda kalay ve kurşun katkı maddesi içeren bir alaşım olan "işaretli metalden" yapılmıştır. Bu alaşımdan sac malzeme yapılırken, üzerine fotoğrafta açıkça görülebilen karakteristik bir desen sabitlenir.

Tabii ki, bir trompetin bir organdaki gerçek sesi belirli bir frekansla sınırlı değildir, aynı zamanda daha yüksek frekanslı sesleri de içerir. Bu imaların, temel frekansın tam harmonikleri olduğu ve ondan bir tam sayı kadar farklı olduğu kanıtlanabilir. Sabit üfleme koşulları altında, osiloskoptaki ses dalga biçimi tamamen aynı kalır. Harmoniklerin frekansının temel frekansın katı bir katı değerinden en ufak bir sapması, dalga biçiminde kademeli, ancak açıkça görülebilir bir değişikliğe yol açar.

Bu fenomen ilgi çekicidir, çünkü herhangi bir açık boruda olduğu gibi bir organ borusundaki hava sütununun rezonans salınımları, harmoniklerin frekanslarından biraz farklı frekanslarda kurulur. Gerçek şu ki, frekanstaki bir artışla, borunun açık uçlarındaki akustik akıdaki bir değişiklik nedeniyle borunun çalışma uzunluğu biraz kısalıyor. Gösterileceği gibi, bir organ borusundaki imalar, hava jeti ve yarık dudağının etkileşimi nedeniyle yaratılır ve borunun kendisi, pasif bir rezonatör olarak esas olarak daha yüksek bir frekansın imalarına hizmet eder.

Borudaki rezonans titreşimleri, deliklerinde en büyük hava hareketi ile oluşturulur. Yani org borusundaki iletkenlik çentikte maksimuma ulaşmalıdır. Bu nedenle, uzun ucu açık bir borudaki rezonans titreşimlerinin, borunun uzunluğuna tam sayıda yarım dalga ses titreşiminin sığdığı frekanslarda meydana geldiği sonucu çıkar. Temel frekansı olarak gösterirsek F 1, o zaman daha yüksek rezonans frekansları 2 olacaktır F 1 , 3F 1, vb. (Gerçekte, daha önce belirtildiği gibi, daha yüksek rezonans frekansları her zaman bu değerlerden biraz daha yüksektir.)

Kapalı veya boğuk bir uzak atı olan bir boruda, dalga boyunun tek sayıda çeyreğinin boru uzunluğuna sığdığı frekanslarda rezonans salınımları meydana gelir. Bu nedenle, aynı notada ses çıkarmak için kapalı bir boru, açık bir borunun uzunluğunun yarısı kadar olabilir ve rezonans frekansları F 1 , 3F 1 , 5F 1, vb.

Konvansiyonel bir org borusunda tahliye havasının basıncındaki bir değişikliğin ses üzerindeki etkisinin sonuçları. İlk birkaç ton, Romen rakamlarıyla gösterilir. Trompet Ana Modu (renkli), normal basınçta bir dizi iyi dengelenmiş normal sesi kapsar. Artan basınçla, trompet sesi ikinci tona geçer; basınç azaldıkça, zayıflamış bir ikinci ton oluşturulur.

Şimdi organ borusundaki hava akımına geri dönelim. Yüksek frekanslı dalga bozukluklarının artan jet genişliği ile kademeli olarak azaldığını görüyoruz. Sonuç olarak, jetin üst dudağa yakın ucu, borunun sesinin temel frekansında neredeyse sinüzoidal olarak ve borunun yuvasının yakınındaki akustik alanın salınımlarının yüksek harmoniklerinden neredeyse bağımsız olarak salınır. Bununla birlikte, jetin sinüzoidal hareketi, borudaki hava akışının aynı hareketini yaratmayacaktır, çünkü akış, her iki yönde aşırı bir sapma ile tamamen iç veya dıştan akması nedeniyle “doyur”. üst dudağın yan tarafı. Ek olarak, dudak genellikle biraz yer değiştirir ve akışı tam olarak merkezi düzlemi boyunca kesmez, böylece doygunluk asimetrik olur. Bu nedenle, borudaki akışın salınımı, kesin olarak tanımlanmış bir frekans ve faz oranı ile temel frekansın tam bir harmonik setine sahiptir ve bu yüksek frekanslı harmoniklerin göreceli genlikleri, sapma genliğinde bir artışla hızla artar. hava akımının.

Geleneksel bir organ borusunda, yuvadaki jetin sapması, üst dudaktaki jetin genişliği ile orantılıdır. Sonuç olarak, hava akışında çok sayıda ton oluşur. Dudak, jeti tam olarak simetrik olarak ayırsaydı, seste hiçbir üst ton bile olmazdı. Bu nedenle, tüm tonları korumak için genellikle dudağa bir miktar harmanlama yapılır.

Tahmin edeceğiniz gibi açık ve kapalı borular farklı ses kaliteleri üretir. Jet tarafından üretilen tonların frekansları, jet salınımlarının temel frekansının katlarıdır. Borudaki hava sütunu, yalnızca borunun akustik iletkenliği yüksek olduğunda belirli bir yüksek tonda güçlü bir şekilde rezonansa girecektir. Bu durumda, yüksek ton frekansına yakın bir frekansta genlikte keskin bir artış olacaktır. Bu nedenle, yalnızca tek sayıda rezonans frekansına sahip tonların oluşturulduğu kapalı bir tüpte, diğer tüm tonlar bastırılır. Sonuç, tamamen yok olmasa da, üst tonların bile zayıf olduğu karakteristik bir "donuk" sestir. Aksine, açık bir boru, temel frekanstan türetilen tüm tonları koruduğu için "daha hafif" bir ses üretir.

Bir borunun rezonans özellikleri büyük ölçüde enerji kayıplarına bağlıdır. Bu kayıplar iki tiptir: iç sürtünme ve ısı transferinden kaynaklanan kayıplar ve borunun yarık ve açık ucundan geçen radyasyondan kaynaklanan kayıplar. Birinci tip kayıplar, dar borularda ve düşük titreşim frekanslarında daha önemlidir. Geniş borular için ve yüksek titreşim frekanslarında ikinci tip kayıplar önemlidir.

Dudak konumunun üst tonların yaratılması üzerindeki etkisi, dudak yer değiştirmesinin tavsiye edilebilirliğini gösterir. Dudak, jeti merkezi düzlem boyunca kesin olarak ayırsaydı, boruda yalnızca temel frekansın (I) ve üçüncü tonunun (III) sesi yaratılırdı. Dudak kaydırıldığında, noktalı çizgiyle gösterildiği gibi, ses kalitesini büyük ölçüde zenginleştiren ikinci ve dördüncü tonlar üretilir.

Bundan, belirli bir boru uzunluğu ve dolayısıyla belirli bir temel frekans için, geniş boruların yalnızca temel ton ve boğuk bir "flüt benzeri" ses oluşturan en yakın birkaç ton için iyi rezonatörler olarak hizmet edebileceği sonucu çıkar. Dar tüpler, geniş bir üst ton aralığı için iyi rezonatörler olarak hizmet eder ve yüksek frekanslar, düşük frekanslardan daha yoğun bir şekilde yayıldığından, yüksek bir "telli" ses üretilir. Bu iki ses arasında, iyi bir organın özelliği haline gelen, sözde prensipler veya aralıklar tarafından oluşturulan, çınlayan sulu bir ses vardır.

Ek olarak, büyük bir organ, konik gövdeli, delikli tıkaçlı veya diğer geometrik şekillere sahip tüp sıraları içerebilir. Bu tür tasarımlar, borunun rezonans frekanslarını değiştirmeyi ve bazen özel bir sonik renk tınısı elde etmek için yüksek frekanslı tonların aralığını artırmayı amaçlar. Borunun yapıldığı malzemenin seçimi gerçekten önemli değil.

Bir boruda çok sayıda olası hava titreşimi modu vardır ve bu, borunun akustik özelliklerini daha da karmaşık hale getirir. Örneğin, açık bir borudaki hava basıncı, jette ilk ton oluşturulacak kadar arttığında F Temel dalga boyunun dörtte birinin 1'i kadar olduğunda, iletim spirali üzerindeki bu yüksek tona karşılık gelen nokta sağ yarısına gidecek ve jet bu frekansın bir yüksek tonunu yaratmayı bırakacaktır. Aynı zamanda, ikinci tonlamanın frekansı 2'dir. F 1, jetteki yarım dalgaya karşılık gelir ve kararlı olabilir. Bu nedenle, borunun sesi, birinciden neredeyse tam bir oktav daha yüksek olan bu ikinci tona geçecektir ve salınımların tam frekansı, borunun rezonans frekansına ve hava tahliye basıncına bağlı olacaktır.

Boşaltma basıncında daha fazla artış, bir sonraki yüksek tonun oluşmasına yol açabilir 3 F 1 "alttan kesilmiş" dudağın çok büyük olmaması şartıyla. Öte yandan, ana tonun oluşumu için yetersiz olan düşük basıncın, iletim spiralinin ikinci dönüşünde kademeli olarak üst tonlardan birini oluşturduğu sıklıkla olur. Aşırı veya yetersiz basınçla oluşturulan bu tür sesler, laboratuvar araştırmaları için ilgi çekicidir, ancak organların kendilerinde, yalnızca bazı özel efektler elde etmek için çok nadiren kullanılırlar.

Açık ve kapalı üst uçları olan tüplerde rezonansta duran dalga. Her renkli çizginin genişliği, borunun farklı bölümlerindeki titreşimlerin genliğine karşılık gelir. Oklar, salınım döngüsünün bir yarısında hava hareketinin yönünü gösterir; döngünün ikinci yarısında hareket yönü tersine çevrilir. Harmonik sayılar Romen rakamlarıyla gösterilir. Açık bir boru için, temel frekansın tüm harmonikleri rezonanslıdır. Aynı notayı oluşturmak için kapalı bir borunun uzunluğunun yarısı olmalıdır, ancak bunun için yalnızca tek harmonikler rezonansa girer. Borunun "ağzının" karmaşık geometrisi, borunun alt ucuna daha yakın olan dalgaların konfigürasyonunu değiştirmeden bir şekilde bozar. « ana » karakter.

Orgun imalatındaki usta, gerekli sese sahip bir trompet yaptıktan sonra, asıl ve en zor görevi, klavyenin müzik aralığı boyunca uygun ses ve ses uyumu ile bir dizi boru oluşturmaktır. Bu, aynı geometriye sahip basit bir boru seti ile elde edilemez, sadece boyutları farklıdır, çünkü bu tür borularda sürtünme ve radyasyondan kaynaklanan enerji kayıpları farklı frekanslardaki titreşimleri farklı şekillerde etkiler. Tüm aralıkta akustik özelliklerin tutarlılığını sağlamak için bir dizi parametreyi değiştirmek gerekir. Borunun çapı, uzunluğu değiştikçe değişir ve k'nin 1'den küçük olduğu k üssü olan bir üs olarak ona bağlıdır. Bu nedenle, uzun bas boruları daha dar yapılır. Hesaplanan k değeri 5/6 veya 0,83'tür, ancak insan işitmesinin psikofiziksel özellikleri dikkate alınarak 0,75'e düşürülmelidir. Bu değer, 17. ve 18. yüzyılların büyük organ ustaları tarafından ampirik olarak belirlenen değere çok yakındır.

Sonuç olarak, org çalma açısından önemli olan bir soruyu ele alalım: Büyük bir orgdaki birçok borunun sesi nasıl kontrol edilir. Bu kontrolün temel mekanizması basittir ve bir matrisin satır ve sütunlarına benzer. Kayıtlarda düzenlenmiş borular, matrisin sıralarına karşılık gelir. Aynı kayıttaki tüm trompetlerin tınısı aynıdır ve her trompet el veya ayak klavyesindeki bir notaya karşılık gelir. Her kaydın borularına hava beslemesi, kaydın adının belirtildiği özel bir kol ile düzenlenir ve doğrudan bu notla ilişkili borulara ve matris sütununu oluşturan hava beslemesi, ilgili anahtarla düzenlenir. klavye. Trompet ancak içinde bulunduğu kasanın kolu hareket ettirildiğinde ve istenilen tuşa basıldığında çalacaktır.

Organ borularının yerleşimi, bir matrisin satır ve sütunlarına benzer. Bu basitleştirilmiş şemada, bir kayıt olarak adlandırılan her satır, her biri bir not (diyagramın üst kısmı) üreten aynı tipteki borulardan oluşur. Klavyede (tablonun alt kısmında) tek bir notla ilişkilendirilen her sütun, farklı türde borular içerir (tablonun sol tarafı). Konsoldaki bir kol (şemanın sağ tarafı), kasanın tüm borularına hava erişimi sağlar ve klavyedeki bir tuşa basılarak, belirli bir notun tüm borularına hava pompalanır. Boruya hava erişimi ancak sıra ve sütun aynı anda açıldığında mümkündür.

Günümüzde, her bir boru üzerinde dijital mantık cihazları ve elektrikle kontrol edilen valfler kullanılarak böyle bir şemayı uygulamak için çok çeşitli yollar kullanılabilir. Daha eski organlar, klavye kanallarına hava sağlamak için basit mekanik kollar ve plaka valfler ve tüm kasaya hava akışını kontrol etmek için delikli mekanik kaydırıcılar kullandı. Bu basit ve güvenilir mekanik sistem, tasarım avantajlarına ek olarak, organistin tüm valflerin açılma hızını kendisinin düzenlemesine izin verdi ve adeta bu mekanik müzik aletini kendisine daha yakın hale getirdi.

XX yüzyılın başında XIX. büyük organlar her türlü elektromekanik ve elektro-pnömatik cihazla inşa edildi, ancak son zamanlarda yine tuşlardan ve pedallardan mekanik aktarımlar tercih ediliyor ve org çalarken aynı anda kayıt kombinasyonlarını açmak için karmaşık elektronik cihazlar kullanılıyor. Örneğin, dünyanın en büyük mekanik organı 1979'da Sidney Opera Evi'nin konser salonuna kuruldu. Beş el ve bir ayak klavyeleri arasında dağıtılan 205 kayıtta 10.500 boruya sahiptir. Anahtar kontrolü mekanik olarak gerçekleştirilir, ancak bağlanabileceğiniz bir elektrik iletimi ile çoğaltılır. Bu, orgcunun performansının kodlanmış dijital biçimde kaydedilmesine olanak tanır ve bu, daha sonra org üzerinde orijinal performansı otomatik olarak yeniden üretmek için kullanılabilir. Kayıtlar ve bunların kombinasyonları, elektrikli veya elektro-pnömatik cihazlar ve hafızalı mikroişlemciler tarafından kontrol edilir, bu da kontrol programının geniş ölçüde değişmesine izin verir. Böylece, görkemli bir organın muhteşem zengin sesi, modern teknolojinin en ileri başarıları ile geçmişin ustaları tarafından yüzyıllardır kullanılan geleneksel teknik ve ilkelerin bir kombinasyonu ile yaratılmıştır.

Organ boruları

Eski çağlardan beri müzik aleti olarak kullanılan üflemeli trompet, ağızlık ve kamış trompet olmak üzere ikiye ayrılır. İçlerindeki sondaj gövdesi esas olarak havadır. Boruda duran dalgaların oluşturduğu havayı çeşitli şekillerde titretmek mümkündür. Bir ağızlık veya oluklu boruda (bkz. Şekil 1), ton, yan duvardaki yuvanın sivri kenarına bir hava akımı (ağız veya körük ile) üflenmesiyle sağlanır. Hava jetinin bu kenara sürtünmesi, boru ağızlığından (kabartma) ayrıldığında duyulabilen bir ıslık üretir. Bir örnek bir buhar düdüğüdür. Bir rezonatör görevi gören trompet, boyutuna karşılık gelen bu karmaşık ıslığı oluşturan birçok tondan birini vurgular ve güçlendirir. Kamış tüpte, titreşime giren elastik bir plaka (dil, anche, Zunge) ile kaplanmış özel bir delikten hava üflenerek duran dalgalar oluşturulur.

Kamış borular üç çeşittir: 1) sesi doğrudan kamış titreşimlerinin hızıyla belirlenen borular (O.); sadece dilin yaydığı tonu güçlendirmeye yararlar (Şekil 2).

Dile baskı yapan yayı hareket ettirerek küçük sınırlar içinde ayarlanabilirler. 2) Aksine, içlerinde oluşturulan hava titreşimlerinin kolayca bükülebilir bir kamışın (klarnet, obua ve fagot) titreşimlerini belirlediği trompet. Üflenen hava akımını periyodik olarak kesen bu elastik, esnek plaka, borudaki hava kolonunun titreşmesine neden olur; bu son titreşimler de plakanın kendi titreşimlerini uygun bir şekilde düzenler. 3) Salınım hızı isteğe bağlı olarak önemli sınırlar içinde düzenlenen ve değiştirilen membran dilli borular. Pirinç enstrümanlarda dudaklar böyle bir dilin rolünü oynar; şarkı söylerken ses telleri. Enine kesiti o kadar küçük olan borulardaki hava salınım yasaları, enine kesitin tüm noktaları aynı şekilde salınım yapar Daniel Bernoulli (D. Bernoulli, 1762). Açık borularda, hava hareketliliğinin en fazla olduğu ve yoğunluğun sabit olduğu her iki uçta da antinodlar oluşur. Bu iki antinod arasında bir düğüm oluşursa, borunun uzunluğu, uzunluğun yarısına eşit olacaktır, yani. L = λ/ 2 ; bu durum en düşük adıma karşılık gelir. İki düğümle, boruya bütün bir dalga sığacak, L = 2 λ/ 2 = λ; Üçte, L= 3λ / 2; NS n düğümler, L = nλ/ 2. Sahayı bulmak için, yani sayı n Saniyedeki salınımlar, dalga boyunun (salınımların o sırada ortamda yayıldığı λ mesafesi) hatırlayın. T, bir parçacık tam salınımını gerçekleştirdiğinde) periyoda göre yayılma hızının ω ürününe eşittir T dalgalanmalar veya λ = ωT; ancak T = ben/n; bu nedenle, λ = ω / N. Buradan n= ω / λ, veya önceki λ = 2L/n, n = nω/ 2L... Bu formül, 1) içine farklı kuvvetlerde hava üfleyen açık bir borunun, yükseklikleri birbiriyle ilişkili, 1: 2: 3: 4 ... gibi tonlar çıkarabileceğini; 2) hatve borunun uzunluğu ile ters orantılıdır. Ağızlığın yanında kapalı bir boruda hala bir antinod olmalıdır, ancak diğerinde, uzunlamasına hava titreşimlerinin imkansız olduğu kapalı ucunda bir düğüm olmalıdır. Bu nedenle, duran dalganın 1/4'ü, borunun en düşük veya temel tonuna veya dalganın 3/4'üne veya hatta tek sayıda çeyrek dalgaya karşılık gelen borunun uzunluğu boyunca sığabilir, yani. L = [(2n+ 1) / 4] λ; nerede N " = (2n+ 1) ω / 4 L... Bu nedenle, kapalı bir boruda, yaydığı ardışık tonlar veya karşılık gelen titreşim sayıları bir dizi tek sayı 1: 3: 5; ve bu tonların her birinin yüksekliği borunun uzunluğu ile ters orantılıdır. Ayrıca kapalı bir borudaki ana ton, açık borudakinden daha düşük bir oktavdır (aslında, n = 1, N ": N = 1: 2). Teorinin tüm bu sonuçları deneyle kolayca doğrulanır. 1) Flüt kulak yastıklı (ağızlık) uzun ve dar bir tüp alır ve artan basınç altında içine hava üflerseniz, açık bir boruda kademeli olarak yükselen (ve ulaşılması zor olmayan) bir dizi harmonik ton elde edersiniz. 20 tona kadar). Kapalı bir boruda, yalnızca tek harmonik tonlar elde edilir ve ana, en düşük ton, açık bir borudakinden bir oktav daha düşüktür. Bu tonlar trompette ve aynı zamanda ana tona veya alt tonlardan birine eşlik edebilir. 2) Boru içindeki antinodların düğümlerinin konumu farklı şekillerde belirlenebilir. Savart bu amaçla bir halka üzerine gerilmiş ince bir zar kullanır. Üzerine ince kum döker ve bir duvarı cam olan bir boruya dişlerin üzerine indirirseniz, düğüm noktalarında kum hareketsiz kalır ve diğer yerlerde ve özellikle antinodlarda gözle görülür şekilde hareket eder. Ayrıca antinodlardaki hava atmosferik basınçta kaldığı için borunun duvarında yapılan bu yerde bir delik açarak tonu değiştirmeyeceğiz; başka bir yerde açılan bir delik perdeyi değiştirir. Düğüm noktalarında ise tam tersine hava basıncı ve yoğunluğu değişir, ancak hız sıfırdır. Bu nedenle, düğümün bulunduğu yerde damperi duvardan iterseniz, adım değişmemelidir. Deneyim bunu gerçekten haklı çıkarır. Trompet çalma yasalarının deneysel olarak doğrulanması da Koenig manometrik ışıklarıyla gerçekleştirilebilir (bkz.). Borunun yanında bir membranla kapatılan gösterge kutusu düğüme yakınsa, gaz alevindeki dalgalanmalar en büyük olacaktır; antinodların yakınında, alev hareketsiz olacaktır. Bu tür ışıkların titreşimleri, hareketli aynalar aracılığıyla gözlemlenebilir. Bu amaçla, örneğin, bir santrifüj makinesi tarafından döndürülerek tahrik edilen aynalı bir paralel boru kullanılır; bu durumda aynalarda bir ışık şeridi görünecektir; bir kenarı pürüzlü görünecek. 3) Borunun hatvesinin ve uzunluğunun (uzun ve dar) ters orantılılığı yasası uzun zamandır bilinmektedir ve kolayca doğrulanabilir. Ancak deneyler, bu yasanın özellikle geniş borular için tamamen doğru olmadığını göstermiştir. Böylece Masson (1855), uzun bir Bernoulli'de, 0.138 m'lik bir yarım dalga boyuna karşılık gelen bir sese sahip bileşik flütün, Hava sütununun gerçekten 0.138 m uzunluğundaki parçalara ayrıldığını gösterdi. uzunluğun sadece 0.103 m olduğu kulak yastığı. Ayrıca, Koenig, örneğin, belirli bir durum için, borudaki (kulak yastıklarından başlayarak) karşılık gelen antinodlar arasındaki mesafenin 173, 315, 320, 314, 316, 312, 309, 271'e eşit olduğunu buldu. Burada ortalama sayılar neredeyse aynıdır, ortalama değerden çok az saparlar 314, bunlardan birincisi (kulak yastığının yanında) ortalamadan 141 ve sonuncusu (boru deliğinin yanında) 43'tür. Bunun nedeni borunun uçlarındaki düzensizlikler veya bozulmalar havanın üflenmesinden kaynaklanır, teoride antinod için varsayıldığı gibi tamamen sabit kalmazlar ve aynı nedenden dolayı açık bir borunun serbest açılması için, salınan hava sütunu, duvarların kenarlarından dışa doğru devam ediyor veya çıkıntı yapıyor gibi görünüyor; son antinod bu nedenle tüpün dışına düşecektir. Ve damperin yanındaki kapalı bir boruda, kendini titreşimlere verirse, bozulmalar meydana gelmelidir. Wertheim (1849-51) deneysel olarak borunun uçlarındaki bozulmaların dalga boyuna bağlı olmadığına ikna olmuştu. Poisson (1817), küçük hava kalınlaşmalarının hız ile orantılı olduğunu varsayarak, bu tür bozulmaların teorisini veren ilk kişiydi. Daha sonra Hopkins (1838) ve Ke (1855), borunun uçlarındaki çoklu yansımaları hesaba katarak daha eksiksiz bir açıklama yaptılar. Bu çalışmaların genel sonucu, açık bir boru için eşitlik yerine L = nλ/2, almaya ihtiyacım var L + ben = nλ/2 , a kapalı bir boru için L + ben " = (2n + 1 )λ /4. Bu nedenle uzunluk hesaplanırken L borular sabit bir miktarda artırılmalıdır ( ben veya ben "). Sondaj trompetlerinin en eksiksiz ve doğru teorisi Helmholtz tarafından verilmektedir. Bu teoriden, delikte düzeltmenin 0.82 olduğu sonucu çıkar. r (r- boru bölümünün yarıçapı) çok geniş bir borunun tabanı ile delikle iletişim kuran dar bir açık boru durumunda. Lord Rayleigh'in deneylerine göre, dar borunun açıklığı boş alanla iletişim kuruyorsa ve dalga boyu borunun çapına göre çok büyükse böyle bir düzeltme 0,6 R olmalıdır. Bozanke (1877), bu düzeltmenin çapın dalga boyuna oranıyla arttığını bulmuştur; yani ör. 0,64'e eşittir r/λ = 1/12 ve 0,54'te r/λ = 1/20. Koenig, daha önce bahsedilen deneylerinden başka sonuçlar da elde etti. İlk yarı dalga boyunun (kulak yastıklarında) kısalmasının daha yüksek tonlarda (yani daha kısa dalgalarda) küçüldüğünü fark etti; son yarım dalganın daha az önemli kısalması çok az değişir. Ayrıca boruların içindeki hava basıncını ve salınımların genliğini araştırmak için çok sayıda deney yapılmıştır (Kundt - 1868, Tepler ve Boltzmann - 1870, Mach - 1873). Ancak çok sayıda deneysel çalışmaya rağmen, trompetlerin çalınması konusu henüz tüm yönleriyle kesin olarak açıklığa kavuşturulmuş sayılamaz. - Geniş borular için, daha önce de belirtildiği gibi, Bernoulli yasaları hiçbir şekilde geçerli değildir. Böylece Mersenne (1636), diğer şeylerin yanı sıra aynı uzunlukta (16 cm), ancak farklı çaplarda iki boru alarak, daha geniş bir boruda ( NS= 12 cm), ton, daha küçük çaplı (0,7 cm) bir borudan 7 tam ton daha düşüktü. Mersenne bu tür borularla ilgili yasayı keşfetti. Savard, aşağıdaki gibi formüle ettiği çok çeşitli biçimlerdeki borular için bu yasanın geçerliliğini doğruladı: bu tür borularda hatveler, boruların karşılık gelen boyutlarıyla ters orantılıdır. Yani ör. biri 1 ft olan iki boru. uzunluk ve 22 lin. çapında ve diğer 1/2 ft. uzunluk ve 11 lin. çap, iki ton verir, bir oktav oluşturur (ikinci borunun 1 "'lik titreşim sayısı 1. borunun iki katıdır. Savart (1825) ayrıca dikdörtgen bir borunun genişliğinin perdeyi etkilemediğini buldu. kulak yastığının yuvası tam genişlikteyse Cavaillé-Coll, açık borular için aşağıdaki ampirik düzeltme formüllerini verdi: 1) " = L - 2p, ve r dikdörtgen borunun derinliği. 2) " = L - 5/3NS, nerede NS yuvarlak borunun çapı. Bu formüllerde L = v "N teorik uzunluk ve " gerçek boru uzunluğu Cavalier-Kohl formüllerinin uygulanabilirliği, Wertheim'ın çalışmaları ile büyük ölçüde kanıtlanmıştır. Söz konusu kanun ve yönetmelikler flüt veya ağızlık O. boruları için geçerlidir. V kamış tüpler düğüm delikte bulunur, periyodik olarak kapatılır ve elastik bir plaka (dil) ile açılırken, hava akımının üflendiği delikte oluk borularında her zaman bir antinod vardır. Bu nedenle, kamış boru, bir ucunda (kamış borusundan başka da olsa) bir düğüme sahip olan kapalı bir oluklu boruya karşılık gelir. Düğümün borunun tam dilinde bulunmasının nedeni, bu yerde, düğüme karşılık gelen havanın esnekliğindeki en büyük değişikliklerin meydana gelmesidir (antinodlarda, aksine, elastikiyet sabittir). Bu nedenle, silindirik bir kamış tüp (kapalı bir oluk gibi), uzunluğu elastik plakanın titreşim hızıyla doğru orantılıysa, art arda bir dizi 1, 3, 5, 7 .... ton üretebilir. Geniş borularda bu orana kesinlikle uyulmayabilir, ancak belirli bir tutarsızlık sınırının ötesinde borunun sesi kesilir. Kamış, bir organ borusunda olduğu gibi metal bir plaka ise, daha önce belirtildiği gibi, perde neredeyse yalnızca titreşimleriyle belirlenir. Ancak genel olarak, adım hem dile hem de borunun kendisine bağlıdır. W. Weber (1828-29) bu bağımlılığı ayrıntılı olarak inceledi. O. borularda olduğu gibi içe doğru açılan bir boruyu dilin üzerine koyarsanız, ton genellikle azalır. Trompet yavaş yavaş uzatılırsa ve ton bir oktavın tamamı (1: 2) azalırsa, böyle bir uzunluğa ulaşacağız. L, dilin titreşimlerine tam olarak karşılık gelen, ardından ton hemen önceki değerine yükselecektir. Borunun daha fazla uzatılmasıyla 2L ton tekrar dördüncüye düşecektir (3:4); NS 2L yine orijinal ton hemen elde edilir. Yeni bir uzatma ile 3L ses üçte bir oranında azalacaktır (5:6) vb. (ses telleri gibi dışa doğru açılan dilleri düzenlerseniz, onlara yönlendirilen trompet onlara karşılık gelen tonu yükseltecektir). - Ahşap muses içinde. enstrümanlar (klarnet, obua ve fagot) kamış kullanır; bir veya iki ince ve esnek kamıştan oluşur. Bu sazların kendileri, boruda ürettiklerinden çok daha yüksek bir ses yayarlar. Dil tüpleri, dil kenarına kapalı tüpler olarak düşünülmelidir. Bu nedenle silindirik bir boruda, klarnette olduğu gibi, art arda 1, 3, 5 ton, artan üfleme vb. olmalıdır. Yan deliklerin açılması borunun kısalmasına karşılık gelir. Üstten kapalı konik borularda, ton sırası açık silindirik borulardaki ile aynıdır, yani 1, 2, 3, 4, vb. (Helmholtz). Obua ve fagot konik trompetlere aittir. Üçüncü tür zarlı kamışların özellikleri, Helmholtz'un yaptığı gibi, zarlar arasında dar bir boşluk kalacak şekilde ahşap bir borunun eğik olarak kesilmiş kenarları üzerine gerilmiş iki kauçuk zardan oluşan basit bir cihaz vasıtasıyla incelenebilir. tüpün ortası. Hava akışı, yarıktan tüpün dışından içine veya tam tersi şekilde yönlendirilebilir. İkinci durumda, pirinç enstrümanlar çalarken ses tellerine veya dudaklara benzerlik elde edilir. Bu durumda, sesin perdesi, zarların yumuşaklığı ve esnekliği nedeniyle, yalnızca borunun boyutuna göre belirlenir. Av kornası, kepli kornet, Fransız kornosu vb. gibi pirinç aletler konik boruları temsil eder ve bu nedenle doğal bir sıra daha yüksek harmonik tonlar verirler (1, 2, 3, 4, vb.). Organ cihazı - bkz. Organ.

N. Gezehus.

F.A.'nın Ansiklopedik Sözlüğü Brockhaus ve I.A. Efron. - S.-Pb.: Brockhaus-Efron. 1890-1907 .

Diğer sözlüklerde "Organ boruları" nın neler olduğunu görün:

Eski çağlardan beri müzik aleti olarak kullanılan üflemeli trompet, ağızlık ve kamış trompet olmak üzere ikiye ayrılır. İçlerindeki sondaj gövdesi esas olarak havadır. Havayı ve boruyu titretmek için ... ...

- (Latince Organum, Yunan organon enstrümanı, enstrümanından; İtalyan organo, İngiliz organ, Fransız orgue, Alman Orgel) klavyeli rüzgar müziği. karmaşık bir cihazın bir aracı. O. türleri çeşitlidir: taşınabilir, küçük (bkz. Taşınabilir, Pozitif) ila ... ... müzik ansiklopedisi

Bir klavye nefesli müzik aleti, var olan en büyük ve en karmaşık enstrüman. Devasa bir modern organ, üç veya daha fazla organdan oluşur ve icracı hepsini aynı anda kontrol edebilir. İçerdiği organların her biri... Collier'in Ansiklopedisi

Birim zamandaki titreşim sayısı, titreşimlerin hızı veya frekansı cisimlerin boyutuna, şekline ve doğasına bağlıdır. Birim zaman başına sondaj gövdesinin titreşim sayısı ile belirlenen perde, çeşitli şekillerde belirlenebilir (bkz. Ses). ... ... F.A.'nın Ansiklopedik Sözlüğü Brockhaus ve I.A. efron

- salınımlı, periyodik olarak tekrarlanan hareketlerden kaynaklanan iki veya daha fazla dalganın (fiziksel) yardımı veya karşıtlığı. Dalgalar (bkz.) sıvılarda, katılarda, gazlarda ve eterde oluşabilir. İlk durumda, I. dalgaları görünür ... ... F.A.'nın Ansiklopedik Sözlüğü Brockhaus ve I.A. efron

Çeşitli tınılarda borular (metal, ahşap, kamışsız ve kamışlı) yardımıyla, körük yardımıyla havanın enjekte edildiği ses.

org çalma birkaç el klavyesi (kılavuzlar) ve bir pedal klavyesi kullanılarak gerçekleştirilir.

Org, ses zenginliği ve müzik araçlarının bolluğu açısından tüm çalgılar arasında ilk sırada yer alır ve bazen “enstrümanların kralı” olarak anılır. Etkileyiciliği nedeniyle, uzun zamandır kilisenin mülkü haline geldi.

Org üzerinde müzik icra eden kişiye denir. orgcu.

Sovyet BM-13 çoklu fırlatma roket sistemleri, füzelerin tüylerinden yayılan ses nedeniyle Üçüncü Reich askerleri tarafından "Stalin'in organı" olarak adlandırıldı.

Organ geçmişi

Organın tomurcuğu hem içinde hem de içinde görülebilir. Organın (hidravlos; ayrıca hidraulikon, hydraulis - "su organı") 296-228'de Mısır İskenderiye'de yaşayan Yunan Ktesibius tarafından icat edildiğine inanılmaktadır. M.Ö NS. Nero dönemine ait bir madeni para veya jeton üzerinde benzer bir enstrümanın görüntüsü var.

4. yüzyılda büyük organlar ortaya çıktı, az çok gelişmiş organlar - 7. ve 8. yüzyıllarda. Papa Vitalian (666) organı Katolik Kilisesi'ne tanıttı. 8. yüzyılda Bizans, organları ile ünlüydü.

Organları inşa etme sanatı, 9. yüzyılda Fransa'ya ihraç edildiği İtalya'da da gelişti. Daha sonra bu sanat Almanya'da gelişti. Organ, XIV yüzyılda en büyük ve her yerde bulunan dağıtımı almaya başlar. XIV yüzyılda, organda bir pedal, yani ayaklar için bir klavye ortaya çıktı.

Ortaçağ organları, sonrakilerle karşılaştırıldığında, kaba bir işti; örneğin manuel klavye, 5 ila 7 cm genişliğinde tuşlardan oluşuyordu, tuşlar arasındaki mesafe bir buçuk cm'ye ulaştı Tuşlara şimdi olduğu gibi parmaklarınızla değil, yumruklarınızla vuruldu.

15. yüzyılda anahtarlar azaltılmış ve boru sayısı artırılmıştır.

Organ cihazı

Geliştirilmiş organlar çok sayıda boru ve tüpe ulaştı; örneğin, Paris'teki St. Sulpice'de 7 bin boru ve tüp var. Organda aşağıdaki boyutlarda borular ve tüpler vardır: 1 dip notalarda yazılı olanlardan üç oktav daha yüksek, 2 fitte - notalar yazılı olanlardan iki oktav daha yüksek, 4 fitte - notalar bir oktav ses çıkarır yazılı olanlardan daha yüksek, 8 fitte - notalar yazılmış gibi geliyor, 16 fitte - notalar yazılandan bir oktav daha düşük, 32 fit - notalar yazılandan iki oktav daha düşük geliyor. Trompeti yukarıdan kapatmak, bir oktavın çıkardığı sesleri azaltacaktır. Tüm organların büyük tüpleri yoktur.

Organda 1 ila 7 klavye vardır (genellikle 2-4); onlara telefon edildi kılavuzlar... Her org klavyesi 4-5 oktavlık bir hacme sahip olmasına rağmen, yazılı notalardan iki oktav daha alçak veya üç oktav daha yüksek ses çıkaran trompet sayesinde büyük orgun hacmi 9,5 oktavdır. Aynı tınıya sahip her boru takımı, adeta ayrı bir alet oluşturur ve buna denir. Kayıt ol.

Uzatılabilir veya geri çekilebilir düğmelerin veya kayıtların her biri (klavyenin üzerinde veya cihazın yanlarında bulunur) karşılık gelen bir tüp sırasını çalıştırır. Her düğmenin veya kaydın kendi adı ve bu kaydın en büyük borusunun uzunluğunu gösteren karşılık gelen yazısı vardır. Besteci, bu sicilin uygulanması gereken yerin üstündeki notalarda sicilin adını ve trompetlerin boyutunu belirtebilir. (Bir müzik parçasını icra etmek için kayıtların seçilmesine kayıt denir.) Organlarda 2 ila 300 kayıt vardır (çoğunlukla 8 ila 60).

Tüm kayıtlar iki kategoriye ayrılır:

• Kamışsız borulu kayıtlar(labiyal kayıtlar). Bu kategori, açık flüt kayıtları, kapalı flüt kayıtları (bourdonlar), her notanın birkaç (daha zayıf) harmonik tonlara sahip olduğu yüksek ton kayıtları (karışımlar) içerir.
• Kamış boruları olan kayıtlar(kamış kayıtları). Her iki kategorinin kayıtlarının iksir ile kombinasyonuna plеin jeu denir.

Terasın organlarında üst üste klavyeler veya kılavuzlar bulunur. Bunlara ek olarak, özellikle düşük sesler için bir pedal klavyesi (5 ila 32 tuş arası) da vardır. Eller için olan kısım iki değnek üzerine yazılmıştır - anahtarlarda ve olduğu gibi. Pedalların parçası genellikle bir çıta üzerine ayrı yazılır. Basitçe “pedal” olarak adlandırılan pedal klavyesi, dönüşümlü olarak topuk ve ayak parmağı kullanılarak iki ayakla oynanır (19. yüzyıla kadar sadece ayak parmağı). Pedalsız organa pozitif, küçük taşınabilir organa portatif denir.

Organlardaki kılavuzlar, boruların organdaki konumuna bağlı olarak adlara sahiptir.

• Alman geleneğinde ana el kitabı (en gürültülü kayıtlara sahip olan) denir. Hauptwerk(fr. Grand orgue, Grand clavier) ve sanatçıya en yakın veya ikinci sırada bulunur;
• Alman geleneğindeki ikinci en önemli ve yüksek sesli el kitabına denir. Oberwerk(daha yüksek seçenek) ya pozitif(hafif versiyon) (fr. Rositif), bu kılavuzun boruları Hauptwerk borularının ÜSTÜNDE bulunuyorsa veya bu kılavuzun boruları organın diğer borularından ayrı olarak yerleştirilmişse ve organizatörün arkasına monte edilmişse Ruckpositiv geri; oyun konsolundaki Oberwerk ve Positiv tuşları, Hauptwerk tuşlarının bir seviye üstünde ve Ruckpositiv tuşları, Hauptwerk tuşlarının bir seviye altında yer alır ve böylece enstrümanın mimari yapısını yeniden oluşturur.
• Alman geleneğinde boruları ön kısmında dikey panjurlu bir tür kutunun içine yerleştirilmiş bir el kitabına el kitabı denir. Schwellwerk(FR. Recit (expressif). Schwellwerk hem organın en üstünde (daha yaygın) hem de Hauptwerk ile aynı seviyede yer alabilir. Schwellwerka tuşları oyun konsolunda Hauptwerk, Oberwerk'ten daha yüksek bir seviyede bulunur, Pozitif, Ruckpozitiv.
• Mevcut kılavuz türleri: Hinterwerk(borular organın arkasında bulunur), Brüstwerk(borular doğrudan organizatörün koltuğunun üzerinde bulunur), solowerk(solo kayıtlar, ayrı bir grupta bulunan çok gürültülü trompet), Koro vesaire.

Aşağıdaki cihazlar, oyuncular için bir rahatlama ve sonoriteyi güçlendirmek veya zayıflatmak için bir araç olarak hizmet eder:

kopula- iki klavyenin bağlandığı ve üzerlerinde öne sürülen kayıtların aynı anda hareket ettiği bir mekanizma. Copula, oyuncunun diğerinin gelişmiş kayıtlarını kullanmak için bir kılavuzda oynamasına izin verir.

Klavye pedallarının üzerinde 4 ayaklık(Pеdale de combinaison, Tritte), her biri bilinen belirli bir yazmaç kombinasyonuna etki eder.

panjur- tüm odayı farklı kayıtlara sahip borularla kapatan ve açan kapılardan oluşan ve bunun sonucunda sesin yükseltildiği veya azaltıldığı bir cihaz. Kapılar bir basamak (kanal) tarafından sürülür.

Farklı ülkelerin ve dönemlerin farklı organlarındaki kayıtlar aynı olmadığından, genellikle organ bölümünde ayrıntılı olarak belirtilmezler: organ bölümünün şu veya bu bölümünün üzerine sadece el kitabını yazarlar, boruların veya kamışsız ve boruların boyutu. Ayrıntıların geri kalanı sanatçıya verilir.

Organ genellikle orkestra ile birleştirilir ve oratoryolarda, kantatlarda, mezmurlarda ve ayrıca operada şarkı söyler.

Ayrıca elektriksel (elektronik) organlar da vardır, örneğin, hammond.

Organ müzik bestecileri

Johann Sebastian Bach
Johann Adam Reinken
Johann Pachelbel
Dietrich Buxtehude
Girolamo Frescobaldi
Johann Jacob Froberger
Georg Frideric Handel'in fotoğrafı.
Siegfried Karg-Ehlert
Henry Purcell
Maksimum Reger
Vincent Lübeck
Johann Ludwig Krebs
Matthias Weckman
Dominiko Zipoli
cesar franck

Video: Video + ses üzerinde org

Bu videolar sayesinde enstrümanı tanıyabilir, üzerinde gerçek bir oyun izleyebilir, sesini dinleyebilir, tekniğin özelliklerini hissedebilirsiniz:

Araçların satışı: nereden satın alınır / sipariş verilir?

Ansiklopedide henüz bu aracı nereden satın alabileceğiniz veya sipariş edebileceğiniz hakkında bilgi yok. Bunu değiştirebilirsin!

En büyük, en görkemli müzik aleti, birçok gelişme aşamasını numaralandıran eski bir gelişim geçmişine sahiptir.

Organın zaman içinde bizden en uzak atası, MÖ XIX-XVIII yüzyıllarda Asya'da yaygın olan Babil gaydaları olarak kabul edilir. Bu aletin kürküne bir tüp vasıtasıyla hava üflendi ve diğer tarafta delikli ve dilli boruları olan bir gövde vardı.

Organın ortaya çıkış tarihi aynı zamanda "eski Yunan tanrılarının izlerini" de hatırlıyor: ormanların ve koruların tanrısı Pan, efsaneye göre, farklı uzunluklardaki kamış çubukları birleştirmek için icat etti ve o zamandan beri Pan'ın flütü ayrılmaz hale geldi. Antik Yunanistan'ın müzik kültürü.

Ancak müzisyenler anladı: bir boruda oynamak kolaydır, ancak birkaç boruda nefes almak yeterli değildir. Müzik aletleri çalmak için insan nefesinin yerini alacak bir yer arayışı, ilk meyvelerini MÖ II-III yüzyıllarda verdi: hidravlos, birkaç yüzyıl boyunca müzik sahnesinde ortaya çıktı.

Hydravlos - organ büyüklüğüne doğru ilk adım

MÖ 3. yüzyıl civarında. Yunan mucit, matematikçi, "pnömatiğin babası" İskenderiyeli Ctesibius, iki pistonlu pompa, bir su deposu ve ses çıkarmak için borulardan oluşan bir cihaz yarattı. Bir pompa içerideki havayı, ikincisi borulara besledi ve bir su deposu basıncı eşitledi ve enstrümanın daha pürüzsüz bir ses çıkarmasını sağladı.

İki yüzyıl sonra, Yunan bir matematikçi ve mühendis olan İskenderiyeli Heron, tasarıma minyatür bir yel değirmeni ve suya batırılmış metal bir küresel oda ekleyerek hidroliği geliştirdi. Geliştirilmiş su organı, her biri 7-18 boru diyatonik ayar içeren 3-4 kayıt aldı.

Su organı Akdeniz bölgesi ülkelerinde yaygınlaşmıştır. Hydravlos, gladyatör yarışmalarında, düğünlerde ve şölenlerde, tiyatrolarda, sirklerde ve hipodromlarda, dini ayinlerde ses çıkardı. Organ, İmparator Nero'nun en sevdiği enstrüman haline geldi, sesi Roma İmparatorluğu'nun her yerinde duyulabiliyordu.

Hıristiyanlığa hizmet

Roma İmparatorluğu'nun çöküşünden sonra Avrupa'daki genel kültürel gerilemeye rağmen, organ unutulmadı. 5. yüzyılın ortalarında, İtalya, İspanya ve Bizans kiliselerinde gelişmiş rüzgar organları inşa ediliyordu. En büyük dini etkiye sahip ülkeler, org müziğinin merkezleri haline geldi ve oradan enstrüman Avrupa'ya yayıldı.

Ortaçağ organı, ses üretmek için bir yumrukla dövülen daha az sayıda boru ve daha büyük anahtar boyutlarında (33 cm uzunluğa ve 8-9 cm genişliğe kadar) modern "kardeşten" önemli ölçüde farklıydı. "Taşınabilir" - küçük bir taşınabilir organ ve "pozitif" - minyatür bir sabit organ icat edildi.

17-18. yüzyıllar, org müziğinin “altın çağı” olarak kabul edilir. Tuşların küçülmesi, organın güzellik ve ses çeşitliliği kazanması, kristal tını netliği ve bütün bir galaksinin doğuşu, organın ihtişamını ve ihtişamını önceden belirlemiştir. Bach, Beethoven, Mozart ve diğer birçok bestecinin ciddi müziği, Avrupa'daki tüm Katolik katedrallerinin yüksek kemerleri altında duyuldu ve neredeyse en iyi müzisyenlerin tümü kilise orgcusu olarak görev yaptı.

Katolik Kilisesi ile olan tüm ayrılmaz bağlantı için, Rus besteciler de dahil olmak üzere organ için oldukça fazla "laik" eser yazılmıştır.

Rusya'da org müziği

Rusya'da organ müziğinin gelişimi yalnızca "laik" yol boyunca ilerledi: Ortodoksluk, organın ilahi hizmetlerde kullanımını kategorik olarak reddetti.

Rusya'daki organın ilk sözü, Kiev'deki Ayasofya Katedrali'nin fresklerinde bulunur: Kiev Rus'un 10-11. ” ve iki calcantes (kürklere hava pompalayan insanlar).

Farklı tarihsel dönemlerin Moskova hükümdarları org ve org müziğine büyük ilgi gösterdiler: III. Mikhail Romanov'un saltanatı sırasında, sadece yabancı değil, aynı zamanda Tomila Mikhailov (Besov), Boris Ovsonov, Melentiy Stepanov ve Andrei Andreev gibi Rus orgcular da Moskova'da ünlendi.

Hayatını Batı medeniyetinin başarılarını Rus toplumuna tanıtmaya adayan Peter I, daha 1691 gibi erken bir tarihte Alman uzman Arp Schnitger'e Moskova için 16 kayıttan oluşan bir organ inşa etmesini emretti. Altı yıl sonra, 1697'de Schnitger, Moskova'ya 8 kayıtlı başka bir enstrüman gönderdi. Peter'ın yaşamı boyunca, Rusya'daki Lutheran ve Katolik kiliselerinde, 98 ve 114 sicil için dev projeler de dahil olmak üzere düzinelerce organ inşa edildi.

İmparatoriçe Elizabeth ve II. Catherine de Rusya'da organ müziğinin gelişimine katkıda bulundu - saltanatları sırasında düzinelerce enstrüman St. Petersburg, Tallinn, Riga, Narva, Jelgava ve imparatorluğun kuzeybatı bölgesindeki diğer şehirleri aldı.

Pek çok Rus bestecisi eserlerinde org kullanmıştır, Çaykovski'nin "Orleans Hizmetçisi"ni, Rimsky-Korsakov'un "Sadko"sunu, Scriabin'in "Prometheus"unu hatırlamak için yeterlidir. Rus org müziği, klasik Batı Avrupa müzik formları ile geleneksel ulusal ifade ve çekiciliği birleştirdi ve dinleyici üzerinde güçlü bir etkiye sahipti.

Modern organ

İki bin yıllık tarihi bir yoldan geçen XX-XXI yüzyılın organı şuna benziyor: farklı katmanlarda bulunan ve ahşap ve metalden yapılmış birkaç bin boru. Kare ahşap borular bas düşük sesler üretirken, kalay kurşun metal borular daireseldir ve daha ince, tiz bir ses için tasarlanmıştır.

Rekor kıran kuruluşlar yurtdışında, Amerika Birleşik Devletleri'nde kayıtlıdır. Philadelphia'daki Macy's Lord & Taylor Alışveriş Merkezi'nde bulunan org, 287 ton ağırlığında ve altı kılavuza sahip. Atlantic City'deki Concord Salonu'nda bulunan enstrüman, 33.000'den fazla boru ile dünyanın en gürültülü organıdır.

Rusya'nın en büyük ve en görkemli organları Moskova Müzik Evi'nde ve Konser Salonu'nda. Çaykovski.

Yeni yön ve tarzlardaki gelişme, çalışma prensibi ve spesifik özelliklerindeki kendi farklılıkları ile modern organın tür ve çeşitlerinin sayısını önemli ölçüde artırdı. Bugünkü organ sınıflandırması şu şekildedir:

• rüzgar organı;
• senfoni organı;
• tiyatro organı;
• elektrik organı;
• Hammond organı;
• organ Typhon;
• buhar organı;
• sokak organı;
• orkestrasyon;
• organol;
• pirofon;
• deniz organı;
• oda organı;
• kilise organı;
• ev organı;
• organum;
• dijital organ;
• kaya organı;
• pop organı;
• sanal organ;
• melodiyum.

Organ nasıl çalışır? aslan 12 Mayıs 2017'de yazıldı

17 Haziran 1981'de, anahtarlarına ilk olarak bir müzisyenin eli değdi - Tomsk vatandaşları için Bach'ın toccata, prelüd, fantezi ve fügünü seslendiren seçkin bir organist Harry Grodberg.

O zamandan beri Tomsk'ta onlarca ünlü orgcu konserler verdi ve Alman org ustaları, kış ve yaz arasındaki sıcaklık farkının 80 derece olduğu bir şehirde enstrümanın nasıl hala çaldığını merak etmekten asla vazgeçmedi.

Doğu Almanya'nın çocuğu

Tomsk Filarmoni Orgu, 1981 yılında Doğu Almanya'nın Frankfurt-on-Oder şehrinde, org yapım şirketi W.Sauer Orgelbau'da doğdu.

Normal bir çalışma hızında, bir organın inşası yaklaşık bir yıl sürer ve süreç birkaç aşamadan oluşur. İlk olarak, ustalar konser salonunu inceler, akustik özelliklerini belirler ve geleceğin enstrümanı için bir proje çizer. Daha sonra uzmanlar kendi fabrikalarına dönerler, organın bireysel unsurlarını yaparlar ve onlardan tek bir enstrüman toplarlar. Fabrikanın montaj atölyesinde ilk defa test edilir ve hatalar giderilir. Org olması gerektiği gibi ses çıkarsa tekrar parçalara ayrılarak müşteriye gönderilir.

Tomsk'ta, tüm kurulum prosedürleri sadece altı ay sürdü - sürecin örtüşmeler, eksiklikler ve diğer engelleyici faktörler olmadan gerçekleşmesi nedeniyle. Ocak 1981'de Sauer uzmanları ilk olarak Tomsk'a geldi ve aynı yılın Haziran ayında organ zaten konserler vermişti.

İç kompozisyon

Uzmanların standartlarına göre, Tomsk organına ağırlık ve büyüklükte ortalama denilebilir - on tonluk bir alet, çeşitli uzunluk ve şekillerde yaklaşık iki bin boru içerir. Beş yüz yıl önce olduğu gibi, elle yapılırlar. Ahşap borular genellikle paralel boru şeklinde yapılır. Metal boruların şekilleri daha karmaşık olabilir: silindirik, ters konik ve hatta birleşik. Metal borular, farklı oranlarda kalay ve kurşun alaşımından yapılır ve genellikle ahşap borular için çam kullanılır.

Bireysel bir trompetin tınısını etkileyen bu özellikler - uzunluk, şekil ve malzeme -.

Organın içindeki borular sıralar halinde düzenlenmiştir: en yüksekten en düşüğe. Her boru sırası ayrı ayrı çalınabilir veya birleştirilebilir. Klavyenin yan tarafında, organın dikey panellerinde, organizatörün bu işlemi kontrol ettiği düğmeler vardır. Tomsk orgunun tüm boruları seslidir ve enstrümanın ön yüzünde sadece bir tanesi dekoratif amaçlı yapılmıştır ve herhangi bir ses çıkarmaz.

Ters tarafta, organ üç katlı bir Gotik kaleye benziyor. Bu kilidin birinci katında, bir çubuk sistemi aracılığıyla organistin parmaklarının çalışmalarını borulara aktaran enstrümanın mekanik kısmı bulunur. İkinci katta alt klavyenin tuşlarına bağlanan borular, üçüncü katta ise üst klavyenin boruları bulunmaktadır.

Tomsk org, tuşları ve boruları bağlamak için mekanik bir sisteme sahiptir; bu, bir tuşa basılmasının ve bir sesin görünümünün neredeyse anında, herhangi bir gecikme olmaksızın gerçekleştiği anlamına gelir.

Gösteri bölümünün üstünde, org borularının ikinci katını izleyiciden gizleyen panjurlar, yani bir kanal var. Organist, özel bir pedal yardımıyla panjurların konumunu kontrol eder ve böylece sesin gücünü etkiler.

Ustanın şefkatli eli

Organ, diğer herhangi bir müzik aleti gibi, iklime çok bağlıdır ve Sibirya havası bakımı için birçok sorun yaratır. Cihazın içine belirli bir sıcaklık ve nemi koruyan özel klimalar, sensörler ve nemlendiriciler yerleştirilmiştir. Hava ne kadar soğuk ve kuru olursa, organın boruları o kadar kısalır ve bunun tersi - sıcak ve nemli hava ile borular uzar. Bu nedenle, bir müzik aleti sürekli izleme gerektirir.

Tomsk organına sadece iki kişi bakıyor - organist Dmitry Ushakov ve asistanı Yekaterina Mastenitsa.

Organın içindeki tozla uğraşmanın ana yolu sıradan bir Sovyet elektrikli süpürgesidir. Onu aramak için bütün bir eylem düzenlendi - tam olarak bir üfleme sistemine sahip olacak birini arıyorlardı, çünkü tüm tüpleri sahneye atlayarak bir organdan tozu üflemek ve ancak daha sonra bir elektrikli süpürge ile toplamak daha kolay. .

- Organdaki kir, olduğu yerde ve müdahale ettiğinde çıkarılmalıdır, diyor Dmitry Ushakov. - Şimdi orgdaki tüm tozu temizlemeye karar verirsek, onu tamamen yeniden ayarlamamız gerekecek ve tüm bu prosedür yaklaşık bir ay sürecek ve konserlerimiz var.

Çoğu zaman, cephe boruları temizlenir - görünürdedirler, bu nedenle genellikle üzerlerinde parmak izleri bırakırlar. Dmitry, cephe elemanlarını amonyak ve diş tozundan temizlemek için bir karışım hazırlar.

Ses rekonstrüksiyonu

Org yılda bir kez iyice temizlenir ve akort edilir: genellikle yaz aylarında, nispeten az konser olduğunda ve dışarısı soğuk değildir. Ama her konser öncesi ufak bir ses ayarı gerekiyor. Tuner, her tür organ borusuna özel bir yaklaşıma sahiptir. Bazıları için kapağı kapatmak, diğerleri için silindiri bükmek yeterlidir ve en küçük tüpler için özel bir alet kullanırlar - bir stimmhorn.

Bir organı tek başına akort edemezsin. Bir kişi tuşlara basmalı, diğeri ise boruları enstrümanın içinden ayarlamalıdır. Ayrıca tuşlara basan kişi tuning işlemini kontrol eder.

Tomsk organı, organ salonunun restorasyonu ve organın 7 yılını geçirdiği özel bir lahitten çıkarılmasından sonra, 13 yıl önce, nispeten uzun bir süre önce ilk büyük revizyondan geçti. Sauer uzmanları, cihazı incelemek için Tomsk'a davet edildi. Daha sonra, iç yenilemeye ek olarak, organ cephenin rengini değiştirdi ve dekoratif ızgaralar aldı. Ve 2012'de organ nihayet "sahiplerini" aldı - personel organizatörleri Dmitry Ushakov ve Maria Blazhevich.

"Nasıl Yapılır"a abone olmak için butona tıklayın!

Okurlarımıza anlatmak istediğiniz bir üretim veya hizmetiniz varsa Aslan'a yazın ( [e-posta korumalı] ) ve sadece topluluğun okuyucuları tarafından değil, aynı zamanda site tarafından da görülecek en iyi raporu yapacağız. Nasıl oldu

Gruplarımıza da abone olun facebook, vkontakte,sınıf arkadaşları, YouTube ve Instagram'da, topluluktan en ilgi çekici olanın yayınlanacağı yer ve bunun nasıl yapıldığı, düzenlendiği ve çalıştığı hakkında bir video.

Simgeye tıklayın ve abone olun!