Σκοπός της εργασίας

Γνωριμία με τη μεθοδολογία για πειράματα για τον προσδιορισμό του βαθμού μαύρης επιφάνειας του σώματος.

Ανάπτυξη πειραματικών δεξιοτήτων.

Το έργο

Προσδιορίστε τον βαθμό του μαύρου Ε και του συντελεστή ακτινοβολίας από τις επιφάνειες 2 διαφορετικών υλικών (βαμμένο χαλκό και γυαλισμένο χάλυβα).

Ορίστε την εξάρτηση των αλλαγών στον βαθμό του μαύρου στη θερμοκρασία της επιφάνειας.

Συγκρίνετε την τιμή του βαθμού του μαύρου βαμμένου χαλκού και γυαλισμένο χάλυβα μεταξύ τους.

Θεωρητική χορήγηση

Η θερμική ακτινοβολία είναι η διαδικασία μεταφοράς θερμικής ενέργειας μέσω ηλεκτρομαγνητικών κυμάτων. Η ποσότητα θερμότητας που μεταδίδεται με ακτινοβολία εξαρτάται από τις ιδιότητες του σώματος εκπομπής και της θερμοκρασίας του και δεν εξαρτάται από τη θερμοκρασία των γύρω σωρών.

Στη γενική περίπτωση, το θερμικό ρεύμα που πέφτει στο σώμα απορροφάται μερικώς, μερικώς αντανακλάται και μερικώς διέρχεται μέσω του σώματος (Εικ. 1.1).

Σύκο. 1.1. Σχέδιο διανομής ενέργειας ακτινοβολίας

(2)

Οπου - ροή θερμότητας που πέφτει στο σώμα,

- την ποσότητα θερμότητας που απορροφάται από το σώμα,

- η ποσότητα θερμότητας που αντανακλάται από το σώμα,

- την ποσότητα θερμότητας που διέρχεται από το σώμα.

Διαχωρίζουμε τα δεξιά και τα αριστερά μέρη στη ροή θερμότητας:

Αξίες
Ονομάζεται αντίστοιχα: η απορρόφηση, η αντανακλαστική και η ικανότητα μεταγωγής του σώματος.

Αν ένα
Τ.
. Ολόκληρη η ροή θερμότητας που πέφτει στο σώμα απορροφάται. Ένα τέτοιο σώμα καλείται Απολύτως μαύρο .

Σώματα που
,
εκείνοι. Η όλη θερμική ροή που πέφτει στο σώμα αντανακλάται από αυτό, που ονομάζεται λευκό . Ταυτόχρονα, εάν η αντανάκλαση από την επιφάνεια υπόκειται στους νόμους των οπτικών σώματος που ονομάζονται Καθρέφτης - Εάν η διάχυτη αντανάκλαση – Απολύτως λευκό .

Σώματα που
,
εκείνοι. Το σύνολο του θερμικού ρεύματος που πέφτει στο σώμα περνά μέσα από αυτό, που ονομάζεται Διαθερμική ή απολύτως διαφανή .

Δεν υπάρχουν απολύτως απολύτως φορείς, αλλά η έννοια των σωμάτων αυτών είναι πολύ χρήσιμη, ειδικά για το απολύτως μαύρο σώμα, αφού οι νόμοι που τον ελέγχουν με ακτινοβολία είναι ιδιαίτερα απλοί, επειδή καμία ακτινοβολία δεν αντικατοπτρίζεται από την επιφάνεια του.

Επιπλέον, η έννοια των απολύτως μαύρων σωμάτων καθιστά δυνατή την απόδειξη ότι δεν υπάρχουν τέτοια όργανα στη φύση που εκπέμπουν περισσότερη θερμότητα από το μαύρο.

Για παράδειγμα, σύμφωνα με το νόμο του Kirchhoff, ο λόγος της εκπομπής του σώματος και την ικανότητα απορρόφησης της Εξίσου για όλα τα σώματα και εξαρτάται μόνο από τη θερμοκρασία, για όλα τα σώματα, συμπεριλαμβανομένων απολύτως μαύρων, σε δεδομένη θερμοκρασία:

(3)

Από την ικανότητα απορρόφησης απολύτως μαύρων σωμάτων
αλλά και και τα λοιπά. Πάντα λιγότερο από 1, τότε από το νόμο του Kirchhoff ακολουθεί ότι η μέγιστη ακτινοβολία ικανότητα Έχει ένα απολύτως μαύρο σώμα. Δεδομένου ότι δεν υπάρχουν απολύτως μαύρα σώματα στη φύση, εισάγεται η έννοια του γκρίζου σώματος, ο βαθμός της μαύρης Ε, ο οποίος είναι ο λόγος της ακτινοβολίας της ακτινοβολίας των γκρίζων και απολύτως μαύρων σωμάτων:

Μετά το νόμο του Kirchhoff και το θεωρώντας αυτό
μπορεί να καταγραφεί
Από
εκείνοι . Ο βαθμός του μαύρου χαρακτηρίζει τόσο τη σχετική εκπομπή όσο και την ικανότητα απορρόφησης του σώματος . Η κύρια δύναμη της ακτινοβολίας που αντικατοπτρίζει την εξάρτηση της έντασης της ακτινοβολίας
Που ονομάζεται σε αυτή τη γκάμα μήκους κύματος (μονοχρωματική ακτινοβολία) είναι ο νόμος μιας σανίδας.

(4)

Οπου - μήκος κύματος, [m];

;

και - την πρώτη και τη δεύτερη τακτική σανίδα.

Στο ΣΧ. 1.2 Αυτή η εξίσωση αντιπροσωπεύεται γραφικά.

Σύκο. 1.2. Γραφική παρουσίαση του νόμου περί πλανητών

Όπως μπορεί να φανεί από το γράφημα, το απολύτως μαύρο σώμα ακτινοβολεί σε οποιαδήποτε θερμοκρασία σε ένα ευρύ φάσμα μηκών κύματος. Με την αύξηση της θερμοκρασίας, η μέγιστη ένταση ακτινοβολίας μετατοπίζεται σε μικρότερα κύματα. Αυτό το φαινόμενο περιγράφεται από το νόμο του κρασιού:

Οπου
- το μήκος κύματος που αντιστοιχεί στη μέγιστη ένταση της ακτινοβολίας.

Σε τιμές
Αντί του νόμου Planck, είναι δυνατόν να εφαρμοστεί ο νόμος του ρελέ-τζιν, ο οποίος φορούσε επίσης το όνομα "Long Maging Lawlength":

(6)

Η ένταση της ακτινοβολίας που αποδίδεται σε όλο το διάστημα κύματος μήκους από
πριν
(Ολοκληρωμένη ακτινοβολία), μπορεί να καθοριστεί από το σχέδιο του σχεδίου με την ενσωμάτωση:

όπου - ο συντελεστής ακτινοβολίας απολύτως μαύρου σώματος. Η έκφραση ονομάζεται νόμος Staen-Boltzmann, ο οποίος ιδρύθηκε από τον Boltzmann. Για τα γκρίζα σώματα, ο νόμος του Stefan-Boltzmanna γράφεται με τη μορφή:

(8)

- ικανότητα του γκρίζου σώματος. Η μεταφορά θερμότητας καθορίζεται από την ακτινοβολία μεταξύ των δύο επιφανειών με βάση το νόμο Stephen-Boltzmann και έχει τη μορφή:

(9)

Αν ένα
, τότε ο βαθμός μαύρης ικανότητας καθίσταται ίση με το βαθμό της επιφάνειας μαύρου .
. Αυτή η περίσταση βασίζεται στη μέθοδο καθορισμού της ακτινοβολίας ικανότητας και του βαθμού μαύρων σωμάτων που έχουν μικρά μεγέθη σε σύγκριση με τα όργανα που ανταλλάσσονται με ακτινοβολούμενη ενέργεια

(10)

(11)

Όπως μπορεί να φανεί από τον τύπο, τον προσδιορισμό του βαθμού μαύρης και ακτινοβολίας ΑΠΟΤο γκρίζο σώμα πρέπει να γνωρίζει τη θερμοκρασία της επιφάνειας Σώμα δοκιμής, θερμοκρασία Περιβάλλον και ακτινοβόλο θερμικό ρεύμα από την επιφάνεια του σώματος
. Θερμοκρασία και Μπορεί να μετρηθεί με γνωστές μεθόδους. Και το ακτινοβολούμενο θερμικό ρεύμα καθορίζεται από τις ακόλουθες εκτιμήσεις.

Η διάδοση της θερμότητας από την επιφάνεια των σωμάτων στον περιβάλλοντα χώρο οφείλεται στην ακτινοβολία και τη μεταφορά θερμότητας σε ελεύθερη μεταφορά. Πλήρης ροή Από την επιφάνεια του σώματος, έτσι θα είναι ίσο με:

Από!
;

- COMPECTIVE της ροής θερμότητας, η οποία μπορεί να καθοριστεί από το νόμο του Newton Richmana:

(12)

Με τη σειρά του, ο συντελεστής μεταφοράς θερμότητας Μπορεί να προσδιοριστεί από την έκφραση:

(13)

Η αποφασιστική θερμοκρασία σε αυτές τις εκφράσεις είναι η θερμοκρασία του οριακής στρώσης:

Σύκο. 2 Σχέδιο πειραματικής εγκατάστασης

Θρύλος:

Σε διακόπτη;

P1, Ρ2 - Ρυθμιστές τάσης.

PW1, PW2 - μετρητές ισχύος (Watteters).

NE1, NE2 - Στοιχεία θέρμανσης.

IT1, IT2 - μέτρα θερμοκρασίας;

T1, T2, κλπ. - θερμοστοιχεία.

Οργανισμός Ομοσπονδιακής Εκπαίδευσης

Κρατικό εκπαιδευτικό ίδρυμα υψηλότερων

Επαγγελματική εκπαίδευση

"Το Πανεπιστήμιο Ενεργειακού Πανεπιστημίου του Ιβάνοβο

Ονομάστηκε μετά από VI Λένιν "

Τμήμα θεωρητικών θεμελίων θερμικής μηχανικής

Προσδιορισμός του ολοκληρωμένου βαθμού στερεού μαύρου

Μεθοδικές οδηγίες για εργαστηριακές εργασίες

Ivanovo 2006.

Συγκριτές v.v. Μπουχimirov

ΕΚΕΙΝΟΙ. Σοζίνωφ

Επεξεργαστής D.V. Ρατσίνα

Οι μεθοδικές οδηγίες σχεδιάζονται για φοιτητές που σπουδάζουν στις ειδικότητες του προφίλ θερμικής μηχανικής 140101, 140103, 140104, 140106 και 220301 και μελετώντας το μάθημα "Ανταλλαγή θερμότητας και θερμότητας" ή "μηχανική θερμότητας".

Οι μεθοδικές οδηγίες περιέχουν περιγραφή της πειραματικής εγκατάστασης, τη μεθοδολογία διεξαγωγής του πειράματος, καθώς και των υπολογιζόμενων τύπων που είναι απαραίτητες για την επεξεργασία των αποτελεσμάτων της εμπειρίας.

Μεθοδικές οδηγίες που εγκρίθηκαν από τη μεθοδική Επιτροπή του κύκλου της TEF.

Αναθεωρητής

Τμήμα Θεωρικών Θεμελιωδών Μηχανικών Θεσσαλονίκησης Ivanovo State Energy University

1. εργασία

1. Προσδιορίστε πειραματικά τον αναπόσπαστο βαθμό του μαύρου λεπτού νήματος βολφραμίου.

2. Συγκρίνετε τα αποτελέσματα του πειράματος με τα δεδομένα αναφοράς.

2. Σύντομες πληροφορίες από τη θεωρία της ανταλλαγής θερμότητας ακτινοβολίας

Η θερμική ακτινοβολία (ανταλλαγή θερμότητας ακτινοβολίας) είναι μια μέθοδος μεταφοράς θερμότητας στο διάστημα, που διεξάγεται ως αποτέλεσμα της διάδοσης ηλεκτρομαγνητικών κυμάτων, η ενέργεια των οποίων όταν αλληλεπιδρά με την ουσία πηγαίνει στη θερμότητα. Η ανταλλαγή θερμότητας ακτινοβολίας συνδέεται με μια διπλή μετατροπή ενέργειας: αρχικά, η εσωτερική ενέργεια του σώματος μετατρέπεται στην ενέργεια της ηλεκτρομαγνητικής ακτινοβολίας και στη συνέχεια μετά τη μεταφορά της ενέργειας στα διαστημικά ηλεκτρομαγνητικά κύματα, η δεύτερη μετάβαση της ακτινοβολούμενης ενέργειας εμφανίζεται στην εσωτερική ενεργητική σώμα.

Η θερμική ακτινοβολία της ουσίας εξαρτάται από τη θερμοκρασία του σώματος (βαθμός θερμαινόμενης θερμαινόμενης ουσίας).

Η ενέργεια της θερμικής ακτινοβολίας που πέφτει στο σώμα μπορεί να απορροφηθεί, να αντικατοπτρίζει το σώμα ή να περάσει μέσα από αυτό. Το σώμα απορροφά την όλη ενέργεια χωρίς αποκλεισμούς που πέφτει πάνω του, καλέστε ένα απολύτως μαύρο σώμα (πράξη). Σημειώστε ότι σε αυτή τη θερμοκρασία της πράξης και ακτινοβολεί τη μέγιστη δυνατή ποσότητα ενέργειας.

Η πυκνότητα του ρεύματος της δικής του ακτινοβολίας του σώματος ονομάζεται lanesispeting ικανότητα. Αυτή η παράμετρος ακτινοβολίας εντός του στοιχειώδους τμήματος των μηκών κύματος ονομάζεται φασματική Πυκνότητα ροής του δικού Ακτινοβολία ή φασματικό σώμα διαχύνοντας σώμα. Η ικανότητα διάχυσης της πράξης, ανάλογα με τη θερμοκρασία, υπόκειται στον νόμο του Stephen Boltzmann:

, (1)

Όπου  0 \u003d 5,67 € 10 -8 W / (m 2 k 4) είναι η σταθερή Stephen-Boltzmann. \u003d 5,67 W / (m 2 k 4) - Ο συντελεστής ακτινοβολίας απολύτως μαύρου σώματος. Τ - Η θερμοκρασία επιφανείας του απολύτως μαύρου σώματος, Κ.

Απολύτως μαύρα σώματα στη φύση δεν υπάρχουν. Το σώμα του οποίου το φάσμα ακτινοβολίας είναι παρόμοιο με το φάσμα εκπομπών απολύτως μαύρου σώματος και η φασματική πυκνότητα της ροής ακτινοβολίας (e ) είναι το ίδιο μερίδιο   στη φασματική πυκνότητα της ροής εκπομπών απολύτως μαύρου σώματος (E 0, λ ), που ονομάζεται γκρί Τηλ:

, (2)

όπου   είναι ο φασματικός βαθμός μαύρου.

Μετά την ενσωμάτωση της έκφρασης (2) σε όλο το φάσμα εκπομπών (
) Θα πάρουμε:

, (3)

όπου το Ε είναι η ικανότητα βαθμολόγησης του γκρίζου σώματος. E 0 είναι η ικανότητα σκέδασης της πράξης. - ολοκληρωμένος βαθμός μαύρου στο γκρίζο σώμα.

Από τον τελευταίο τύπο (3), λαμβάνοντας υπόψη τον νόμο του Stefan-Boltzmann, μια έκφραση πρέπει να είναι μια έκφραση για τον υπολογισμό της πυκνότητας της ροής της ακτινοβολίας Eigen (ικανότητα διάχυσης) του γκρίζου σώματος:

Οπου
- τον συντελεστή ακτινοβολίας του γκρίζου σώματος, W / (m 2 k 4) · T - θερμοκρασία του σώματος, Κ.

Η τιμή του ολοκληρωμένου βαθμού του μαύρου εξαρτάται από τις φυσικές ιδιότητες του σώματος, τη θερμοκρασία του και την επιφανειακή τραχύτητα του σώματος. Ο αναπόσπαστικός βαθμός του μαύρου προσδιορίζεται πειραματικά.

Στην εργαστηριακή εργασία βρίσκεται ο αναπόσπαστικός βαθμός του μαύρου βολφραμίου, εξερευνώντας την ανταλλαγή θερμότητας ακτινοβολίας μεταξύ του θερμαινόμενου σπειρώματος βολφραμίου (σώματος 1) και των τοιχωμάτων του γυάλινου κυλίνδρου (σώμα 2) γεμάτο με νερό (Εικ. 1).

Σύκο. 1. Διάγραμμα ανταλλαγής θερμότητας ακτινοβολίας στο πείραμα:

1 - θερμαινόμενο νήμα? 2 - την εσωτερική επιφάνεια του γυαλιού κυλίνδρου. 3 - νερό

Το προκύπτον θερμικό ρεύμα που λαμβάνεται από έναν γυάλινο κύλινδρο μπορεί να υπολογιστεί από τον τύπο:

, (6)

όπου  pr είναι ο βαθμός του μαύρου στο σύστημα δύο σωμάτων.  1 και  2 - ολοκληρωμένα βαθμούς του μαύρου του πρώτου και του δεύτερου σώματος. Τ1 και Τ 2, F 1 εάν 2 - απόλυτες θερμοκρασίες και επιφανειακές περιοχές της ανταλλαγής θερμότητας του πρώτου και του δεύτερου σώματος.  12 και 21 - γωνιακοί συντελεστές ακτινοβολίας, οι οποίες δείχνουν ότι η αναλογία της ημισφαιρικής ακτινοβολίας πέφτει από το ένα σώμα στο άλλο .

Η χρήση των ιδιοτήτων των γωνιακών συντελεστών είναι εύκολο να το δείξει
, αλλά
. Αντικαθιστώντας τις τιμές των γωνιακών συντελεστών στον τύπο (6), παίρνουμε

. (7)

Εφόσον η επιφάνεια ενός νήματος βολφραμίου (σώμα 1) είναι πολύ μικρότερη από την περιοχή του περιβάλλοντος κελύφους (σώμα 2), τότε ο γωνιακός συντελεστής  21 τείνει στο μηδέν:

F 1 f 2
 21 \u003d F 1 / F 2 0 ή
. (8)

Λαμβάνοντας υπόψη την τελευταία απόσυρση από τον τύπο (7), προκύπτει ότι ο μειωμένος βαθμός μαύρου συστήματος των δύο σωμάτων που απεικονίζονται στο ΣΧ. Το 1 καθορίζεται μόνο από τις ιδιότητες ακτινοβολίας της επιφάνειας του νήματος:

 PR 1 ή
. (9)

Σε αυτή την περίπτωση, ο τύπος για τον υπολογισμό της προκύπτουσας ροής θερμότητας που γίνεται αντιληπτή από έναν κυλίνδρο γυαλιού με νερό παίρνει τη φόρμα:

Ακολουθεί την έκφραση για τον προσδιορισμό του ολοκληρωμένου βαθμού του μαύρου νήματος βολφραμίου:

, (11)

Οπου
- βολφραμίου βολφραμίου επιφάνειας: di - Διάμετρος και μήκος νήματος.

Ο συντελεστής ακτινοβολίας των νημάτων βολφραμίου υπολογίζεται σύμφωνα με την προφανή τύπο:

. (12)

Νόμος Planck. Η ένταση της ακτινοβολίας του απολύτως μαύρου σώματος που μπορώ και οποιοδήποτε πραγματικό σώμα i l εξαρτώνται από το μήκος κύματος.

Απολύτως μαύρο σώμα με αυτό τρώει τις ακτίνες όλων των μηκών κύματος IL \u003d 0 έως l \u003d ¥. Εάν είναι κατά κάποιο τρόπο να διαχωρίσετε τις ακτίνες με διαφορετικά μήκη κύματος από το άλλο και να μετρήσετε την ενέργεια κάθε δέσμης, αποδεικνύεται ότι η κατανομή της ενέργειας κατά μήκος του φάσματος είναι διαφορετική.

Καθώς αυξάνεται το μήκος κύματος, η ενέργεια των ακτίνων αυξάνεται, σε κάποιο μήκος, το κύμα φτάνει το μέγιστο, στη συνέχεια μειώνεται. Επιπλέον, για τη δέσμη του ίδιου μήκους κύματος, η ενέργεια του αυξάνεται με αύξηση του σώματος που εκπέμπει τις ακτίνες (Εικ. 11.1).

Το Planke έχει καθιερώσει τον ακόλουθο νόμο να αλλάξει την ένταση εκπομπής απολύτως μαύρου σώματος ανάλογα με το μήκος και το μήκος κύματος:

I sl \u003d C1 L -5 / (E C / (L T) - 1), (11,5)

Αντικατάσταση στην εξίσωση (11.7) Ο νόμος της σανίδας και η ενσωμάτωση από το L \u003d 0 έως L \u003d ¥, διαπιστώνουμε ότι η αναπόσπαστη ακτινοβολία (θερμική ροή) ενός απολύτως μαύρου σώματος είναι άμεσα ανάλογη με τον τέταρτο βαθμό του απόλυτου (Stephen -Boltzmann νόμο).

E S \u003d C (T / 100) 4, (11.8)

όπου με S \u003d 5,67 W / (m 2 * K4) - Ο συντελεστής ακτινοβολίας απολύτως μαύρου σώματος

Σημειώνοντας στο Σχ. 11.1. Η ποσότητα ενέργειας που αντιστοιχεί στο φωτεινό μέρος του φάσματος (0,4-0,8 mk) δεν είναι δύσκολο να παρατηρήσει ότι είναι πολύ μικρό για χαμηλό σε σύγκριση με την ενέργεια της ενσωματωμένης ακτινοβολίας. Μόνο στον ήλιο ~ 6000K, η ενέργεια των φωτεινών ακτίνων είναι περίπου το 50% της συνολικής ενέργειας της μαύρης ακτινοβολίας.

Όλα τα πραγματικά σώματα που χρησιμοποιούνται στην τεχνική δεν είναι απολύτως μαύρα και ταυτόχρονα εκπέμπουν λιγότερη ενέργεια από το απολύτως μαύρο σώμα. Η ακτινοβολία πραγματικών σωμάτων εξαρτάται επίσης από το μήκος κύματος. Προκειμένου οι νόμοι της ακτινοβολίας του μαύρου σώματος να μπορούν να εφαρμοστούν σε πραγματικούς φορείς, εισάγεται η έννοια του σώματος και της ακτινοβολίας. Κάτω από την ακτινοβολία, είναι κατανοητό ως τέτοιο, ο οποίος είναι παρόμοιος με την ακτινοβολία του μαύρου σώματος έχει ένα στερεό φάσμα, αλλά η ένταση των ακτίνων για κάθε μήκος κύματος i l με οποιονδήποτε αποτελεί ένα συνεχές μερίδιο της έντασης του εκπέμπουν μαύρο σώμα i sl, δηλαδή Υπάρχει μια σχέση:

I l / i sl \u003d e \u003d const. (11.9)

Η τιμή του Ε ονομάζεται βαθμός μαύρου. Εξαρτάται από τις φυσικές ιδιότητες του σώματος. Ο βαθμός των μαύρων σωμάτων είναι πάντα λιγότερο από ένα.

Kirchhoff Νόμος. Για κάθε σώμα, οι ακτινοβολούμενοι και οι ικανότητες απορρόφησης εξαρτώνται και το μήκος κύματος. Διάφορα όργανα έχουν διαφορετικές έννοιες Ε και Α. Η εξάρτηση μεταξύ τους καθορίζεται από το νόμο Circhoff:

E \u003d e s * a ή e / a \u003d e s \u003d e s / a s \u003d c s * (t / 100) 4. (11.11)

Ο λόγος της ικανότητας αναψυχής του σώματος (ε) στον κανόνα της ικανότητάς του (α) είναι εξίσου για όλα τα όργανα που είναι ταυτόχρονα και ίσα με την ικανότητα σκέδασης ενός απολύτως μαύρου σώματος με το ίδιο.

Από το νόμο του Kirchhoff, προκύπτει ότι εάν το σώμα έχει μικρή ικανότητα απορρόφησης, ταυτόχρονα διαθέτει τόσο χαμηλή ικανότητα κλίνης (γυαλισμένη). Απολύτως μαύρο σώμα, το οποίο έχει τη μέγιστη δυναμικότητα απορρόφησης, έχει τη μεγαλύτερη ακτινοβολία ικανότητα.

Ο νόμος της Kirchhoga παραμένει δίκαιος για μονοχρωματική ακτινοβολία. Η αναλογία της έντασης της ακτινοβολίας του σώματος σε ένα ορισμένο μήκος κύματος στην ικανότητα απορρόφησης του στο ίδιο μήκος κύματος για όλα τα σώματα είναι η ίδια αν είναι με το ίδιο, και αριθμητικά ίση με την ένταση της εκπομπής απολύτως μαύρων σωμάτων το ίδιο μήκος κύματος και, δηλαδή Είναι ένα μόνο μήκος κύματος και:

E L / A L \u003d Ι L / Α L \u003d Ε SL \u003d 1 SL \u003d F (L, T). (11.12)

Επομένως, το σώμα που εκπέμπει ενέργεια σε κάποιο μήκος κύματος είναι ικανό να το απορροφήσει στο ίδιο μήκος κύματος. Εάν το σώμα δεν απορροφά την ενέργεια σε κάποιο μέρος του φάσματος, τότε δεν ακτινοβολεί σε αυτό το τμήμα του φάσματος.

Από το νόμο του Kirchhoff, επίσης ακολουθεί ότι ο βαθμός μαύρου σώματος Ε με το ίδιο αριθμητικά ίσο με τον συντελεστή απορρόφησης Α:

e \u003d I L / I SL \u003d E / E SL \u003d C / C SL \u003d Α. (11.13)

Νόμος Lambert. Μαζική ακτινοβολούμενη ακτινοβόλο ενέργειας εξαπλώνεται στο διάστημα σε διάφορες κατευθύνσεις με διαφορετική ένταση. Ο νόμος καθορίζει την εξάρτηση της έντασης της ακτινοβολίας από την κατεύθυνση ονομάζεται νόμος Lambert.

Ο νόμος Lambert καθορίζει ότι η ποσότητα ακτινοβολούμενης ενέργειας που εκπέμπεται από το στοιχείο της επιφάνειας DF 1 προς την κατεύθυνση του στοιχείου DF2 είναι ανάλογη με το προϊόν της ποσότητας ενέργειας που εκπέμπεται σύμφωνα με το κανονικό της DQ N, με το μέγεθος του Χωρική γωνία DC και το κόστος, που αποτελείται από την κατεύθυνση ακτινοβολίας με το κανονικό (Εικ. 11.2):

d 2 Q n \u003d dq n * dw * cosj. (11.14)

Κατά συνέπεια, η μεγαλύτερη ποσότητα ακτινοβολίας εκπέμπεται στην κάθετη κατεύθυνση στην επιφάνεια της ακτινοβολίας, δηλ. Στο (J \u003d 0). Με την αύξηση του J, η ποσότητα της ακτινοβολούμενης ενέργειας μειώνεται και είναι μηδέν στο J \u003d 90 °. Ο νόμος Lambert είναι πλήρως δίκαιος για απολύτως μαύρα σώματα και για τα σώματα με διάχυτη ακτινοβολία στο J \u003d 0 - 60 °.

Για τις γυαλισμένες επιφάνειες, ο νόμος Lambert δεν ισχύει. Για αυτούς, η ακτινοβολία με J θα είναι μεγαλύτερη από την κατεύθυνση, φυσιολογική στην επιφάνεια.